Telefonledningernes Teori

37 Fig. 18. A = 2 • 10“6 S-C™6-- regnes konstante, medens R = RM er be- regnet efter de i Tillæg IV givne Formler. (Kobbertraadens Diameter d = 3 mm.) Sammensatte Ledninger. Refleksionsiab. foregaaende Betragtninger vedrørende en Veksel- 4 10. I de strøms Bevægelse langs en Ledning er denne som Regel forud- sat at være uendelig lang; men de i § 2 udledede Resultater for Ledninger af endelig Længde lader sig uden videre over- føre til Vekselstrøm. Saaledes bestemmes Refleksionsekspo- nenten o for Overgangen mellem to lange Ledninger (man kalder Ledningerne lange, naar e—«1 << 1) med Karakteristik- kerne og Z2 ogsaa her ved Formlen: C = i tø 77 I i l+l (/ + II 2 1 .. Kpl. Tai. (63). som Regel her er kom- Da Størrelsen l L 2 1' J f pleks, gælder dette ogsaa for q, der følgelig kan gives Formen q = +jC2 5 det er dog kun den reelle Del af denne Stør- relse, der har særlig Interesse, og vi sætter derfor: = | den reelle Del af tgn = i Id" ' L xz>2 z>lz JJ hvor | | betegner den absolute Værdi af den Størrelse, der staar mellem Stregerne. (En Del Formler vedrørende kom- plekse Størrelser findes i Tillæg II).