Termodynamik
GRUNDTRÆK AF TERMODYNAMIKENS HISTORIE OG DE TO HOVEDSÆTNINGERS BETYDNING

129 åm't 4- Ö m” 4- öm’"4- . . . = O.......(89) d m'2 4- £ m” £ 7??”'+ . . . = o.......(90) ^77?;,+1 ^”4- m'; + •.. = o..........(9i) Det er da nødvendigt og tilstrækkeligt, al T' = T" = T" = . . . . (92) p'=p" = . (93) Pi = p"= p"' = . . . . p-i = p"= p"'=- . . . . , . i i i (94) En = En = En = • • • • Ligningerne (92) og (93) siger os betingelserne for termisk og mekanisk ligevægt, nemlig at temperatur og tryk er ens igennem hele massen (tyngdens indflydelse har vi jo set bort fra). I ligningerne (94) finder vi betingelsen for kemisk lige- vægt; kalder vi px vedkommende slofs potential, kan betingelsen udtrykkes således: Enhver bestanddels potential må være kon- stant gennem hele massen. Dersom nogle af stofferne kun er mulige bestanddele i nogle af faserne, så kan Sin for et sådant stof /l, ikke være negativ. Man kan da skrive pt = Mt for de faser, hvor slottet er en virkelig bestanddel, men p{> for de faser, hvor stoffet er en mulig bestanddel. På samme måde fås p2 = M2, for de faser, hvor stoffet A2 er en virkelig bestanddel, og pE>M-, for de. faser, hvor A2 er en mulig bestanddel o. s. v. Mi, M,. . . . er konstanter, hvis værdier kun er bestemte ved disse ligninger. Altså: potentialet af hver bestanddel må have en konstant værdi for alle dele af den givne masse, i hvilke dette stof er en virkelig bestanddel, og en værdi, der ikke er mindre end denne, for alle dele, hvor det er en mulig bestanddel. Størrelserne p kaldes ofte kemiske potentialer i modsæt- ning til det termodynamiske potential, og vi ser, at det ke- P. B. Freuchen: Termodynamik. 9