Termodynamik
GRUNDTRÆK AF TERMODYNAMIKENS HISTORIE OG DE TO HOVEDSÆTNINGERS BETYDNING

128 og |Ui, ^2 • • • pn differentialkvotienterne af U med hensyn til ml, m2... mn . De stoffer, hvoraf vi tænker os massen sammensat, må være bestemte således, at differentialerne dm19 d m2.........dmn er uafhængige. Det kan være, at lign. (84) må indeholde led, der svarer til bestanddele, som oprindelig ikke er tilstede i den betragtede homogene masse, men som findes i andre dele af den givne masse. Antallet af de uafhængige bestanddele må vælges så be- kvemt som muligt og uafhængigt af alle teorier angående ma- teriens beskaffenhed; det kan i visse tilfælde være större, i andre tilfælde mindre end antallet af de tilstedeværende grund- stoffer. Et stof kaldes en virkelig bestanddel, når mængden af dette stof i den betragtede masse både kan forøges og formindskes; et stof kaldes en mulig bestanddel, når det kan optages af den betragtede homogene masse, men ikke tages bort derfra. 123. Vi vil nu antage, at den hele masse er delt i flere homogene dele, samt at bestanddelene er de samme for hver del, og at hvert stof er en virkelig bestanddel. For at skelne mellem de forskellige homogene dele eller faser, anvender vi mærker og får da ifølge (82) som ligevægts- betingelse for hele systemet SU' -p SU" +...........>0................(85) for alle forandringer, som ikke strider mod betingelseslignin- gerne. Disse må udtrykke, at den samlede entropi forbliver konstant, ligeså det samlede rumfang og den samlede mængde af hvert enkelt stof. Det kræves da, at T’ S S' — p' öv’ + p\ S m\ + Snk +.pn S m'n -\-.T"S S"—p" S v"-\- p” Sp” öni" , .p'n Sm'n + o. s. V. 0..........................(86) for alle værdier af variationer, ved hvilke *$WW"+....=0.................(87) ö v' <5 v" -j- d v"' . = 0...(38)