Termodynamik
GRUNDTRÆK AF TERMODYNAMIKENS HISTORIE OG DE TO HOVEDSÆTNINGERS BETYDNING

42 RTt . V, z9Xx Q1 = ~K- log --............................. (28) J Is l A Langs c d afgiver luften varmemængden n RT> i . 6«=^r 10g (29) Ved hjælp af Poissons ligning og tilstandsligningen pv = R T fås og altså T\ 7\ T2 yXA-i 08 T, kvj V. i>. „ V. V, , r = — eller — = — V2 v2 Pi V2 O T Af (28) og (29) fås da jr.....................^30> eller Qi— Qi_____Ti 72 q: r, ...................v 7 Varmemængden Qj — Qa forvandles til arbejde, som kan skrives J (Qi — QO = i Qi (Tt — T2), i nöje overensstemmelse -Z 1 rp med, at Carnots funktion er lig -j. Den praktiske værdi af den ved temperaturen Ti optagne Ti — I> varmemængde Qi er altså ikke lig J‘Qi, men J Qi jr j Qr Q . Denne størrelse nærmer sig desto mere til J Qi, jo mindre T2 er i forhold til Ti. 44. Vi vil nu tænke os en vilkårlig reversibel kreds- proces gennemløbet af et vilkårligt legeme (fig. 7). Kurven kan erstattes af uendelig små stykker af iso- termer og adiabater. Disse sidste tænkes forlængede således at det lukkede areal deles i uendelig tynde strimler. Hver af disse