Telefonledningernes Teori

21 • 10-S og & <c'>- For en Enkeltledning i Højden H over Jordoverfladen bestemmes Selvinduktion og Kapacitet ved T L 4H , 1\ L = 21 Ign —r + T) \u d 4/ io-6 G 1// l8.lgnlr For en Enkeltleder med Diameter d, omgivet af et Isola- tionslag med Diameter D og Dielektricitetskonstant s og ned- sænket i Vand, er Kapaciteten C =-----10-6 =--------------10- «= 0-024-jj-- ■ W-o (d). 18-lgnj 41,« Log-^ Log^ m For en Dobbeltledning, nedsænket i Vand saaledes, at de to Ledere er adskilte af et Vandlag, bliver Kapaciteten nærmest at beregne som om Systemet bestod af de to Kon- densatorer Leder—Vand og Vand—Leder i Serie. Er de to Ledere derimod omgivne af en fælles, vandtæt Kappe, faar Kapaciteten en anden Værdi, der vanskelig lader sig beregne, men maa fastsættes ved Sammenligning med Kapaciteten af andre, lignende Kabler. For papir-luftisolerede Blyrørskabler ligger C ofte i Nær- heden af 0,04 /—. Ved Kabler maales ofte Kapaciteten C1 mel- km lem den enkelte Traad og alle andre Traade, Blykappe m. m.; for almindelige papir-luftisolerede Kabler er C= ca. 0,70 CT. A er Afledningen i Siemens pr. Liniekilometer. Afled- ningen maales imellem de to Ledninger, der tilsammen dan- ner Strømløbet; den ligger som Regel imellem 0,5—5 • 10 6 Siemens pr. km. Den effektive Værdi for Afledningen er for Kabler hyppigt meget større for Vekselstrøm end for Jævn- strøm. For det sidste Tilfælde har man en simpel Relation mellem A og C. Dette ses saaledes: Kapaciteten i cm af en Pladekondensator med Pladeareal F cm2 og Pladeafstand F- e a cm er C = -t—, hvor e er Dielektricitetskonstanten. Er , . F -2 1x A , Ledningsfylden 2, saa er A —-------; altsaa er —-------- kon-