Telefonledningernes Teori

39 solute Værdier af Karakteristikkerne for sammenstødende Led- ninger saa nær som muligt lige store. Forholdene ved Refleksion mellem korte Ledninger er mere indviklede og skal ikke behandles paa dette Sted. (Se iøvrigt § 13). Ved Beregningen af den resulterende Dæmp- ningseksponent for sammensatte Ledninger bør man, for saa vidt man intet Hensyn tager til Refleksionseksponenterne (>15 forøge Sal med 5 å 10%, altsaa sætte den resulterende Dæmpningseksponent til 1,05 S al å l,io Sal; den største Værdi benyttes for Ledningsnet sammensat af korte Ledninger med stærkt varierende Karakteristikker. § 11. Korte Ledninger. Overgangen til den stationære Tilstand. Vi vil nu gaa over til at undersøge Forholdene, naar e—«1 ikke kan betragtes som meget lille i Sammenligning med 1. De nedenfor fundne Udtryk gælder altsaa i Almindelig- hed baade for korte og for lange Ledninger. Vi betragter en Ledning med Længden l og Konstanterne = og Z; paa Sendestationen er Ledningen forbunden med en Vekselstrømsgenerator, der frembringer en E.M.K. e for Simpelheds Skyld forudsættes det endvidere, at Generatorens Impedans er Nul. Paa Modtagerstationen er til Ledningen knyttet et Modtageapparat med Impedans M. Det forudsættes foreløbigt, at Z er reel, og Ledningen altsaa forvrængningsfri. Generatoren tænkes tilsluttet netop i et Øjeblik, hvor Spændingen er Nul; saa snart lilslutningeii er sket, vil der ud ad Ledningen vandre en sinusformet Strøm- og Spæn- dingsbølge med Hastigheden v — og al denne Bølge \ LC vil en Del tilbagekastes ved Modtagerstationen. For denne Tilbagekastning kan Resultaterne fra § 2 anvendes uforandret, saaledes at man med de tilsvarende Betegnelser har: .Z — M . Z—M z.