Telefonledningernes Teori

40 Z—M hvor r = M er Refleksionskoefficienten. Særlig Interesse Zj i- 1V1 har de to Tilfælde M= æ og M—o svarende til, at Ledningen er henholdsvis afbrudt og kortsluttet i Afstanden l fra Sende- stationen. Af (65) følger, at for M = oo er ir=— ii Og Vr = Vi,............... (66). medens for M=o ir = ii og vr = — Vi.............. (67). Rigtigheden af (66) og (67) ses ogsaa umiddelbart: naar Ledningen er afbrudt, maa den resulterende Strøm være lig med Nul, medens Spændingen antager den dobbelte Værdi; for kortsluttet Ledning bliver Spændingen Nul, medens Strøm- men fordobles. Paa Sendestationen kan den afgaaende Spændingsbølge fremstilles ved u01 = e, Strømbølgen ved i01 — naar Bøl- gen ankommer til Modtageren M er Strøm og Spænding re- ducerede til Zzi = ioi-e—og pn = pol. z1. (a) Vi betragter nu det Tilfælde, at Ledningen er afbrudt ved M; den fra dette Punkt reflekterede Bølge fremstilles da ifølge (66) ved: iiri = — og viri = Vove~ri. (b) Den ved (b) fremstillede, reflekterede Bølge bevæger sig lige- ledes med Hastigheden v = .tilbage mod Udgangspunktet A; ankommen til dette fremstilles Strøm og Spænding ved: i02 = — loi • 2/1 Og Vo2 = uoi-e~2A' (c) Da Ledningen her er kortsluttet, giver disse en reflekteret (fra A til Af vandrende) Bølge bestemt ved ior2 = — Zoi • 2/1 Og vor2 = —Pol • e~2j/1; (d) ankommen til M fremstilles denne Bølge ved: ii2= —ioi e~3A og pZ2 = —p01. (e) der reflekteres som hr2 = loi • e~3/1 Og Vir2 = —Poi-e~3^ (f) og saaledes fremdeles.