Telefonledningernes Teori

44 Refleksionskoefficienten ved Overgangen fra en Ledning med Karakteristikken Z til den til Ledningen hørende Modtager med Impedansen M udtrykkes ved Modtage- ren kan man imidlertid tænke sig indbefattet et vilkaarligt Stykke, (/—x) km, af selve Lederen, hvis hele Længde er l, og faar saa Refleksionskoefficienten i et vilkaarligt Punkt i Af- standen x fra Afsenderen udtrykt ved , Z—Z(l— x, M) , z ~Z+Z(l — x, M) kompL TaL (83)' med Betegnelser analoge med de tidligere benyttede. Re- fleksionskoefficienten r‘ kan imidlertid ogsaa udtrykkes ved r‘ = re x\ idet Bølgerne ved 2 Gange at vandre gen- nem Strækningen l—x svækkes i Forholdet fi-2/(i-x) Man faar altsaa Z — Z(l — x, M) ~ Z + Z(Z —x, M) ]' ■ g 2/(1 x), hvoraf Z(l-x, M) = Z 1 — g—2y(l—x) 1 -j- r • e~2/(1—x) _ 7M + Ztghr(l—x) ~ZZ + Mtghr(l-x) ■■■ ImPedans- <84)- Endvidere maa man i Punktet x have — Z(l — x, M) vx, samt (if. (2)) — dvx — ix ’ (R + juL) ■ dx; heraf faas _ dvx R + ju)L 1 r ■ 2/0—x) Vx ~ Z 1 — r.e-2y(l-x)’ hvilket, idet —= y, ved Integration giver Integrationskonstanten C bestemmes ved, at vx = vo for x = o, saaledes at man faar