Telefonledningernes Teori

_________ ___________________________ 45 p— rx__r. p— y(21—x) vx = v0--------------— .... Volt x (kompl. Tal). (85). 1 — r • p 2/1 Heraf findes x I »•. p /(21 x) + ' 1----.. Amp.X(kpl.Tal).(86). 1 — r-e 2Z1 Uo x~ Z(l—x, M) Z Indsættes i disse Formler .r-0 eller l og M = 0 eller oo, faas Formlerne (68)—(75), saaledes at man ogsaa ad denne Vej kan komme til de ved Maalingerne benyttede Relationer; men Formlerne (85) og (86) gælder ganske almindeligt for den stationære Tilstand for et vilkaarligt Punkt i en Leder, afsluttet med Modtageren M. Har Afsenderen Impedansen S, saa er u0 — e — S • i0 eller, ved Hjælp af (86) 7 p2 yl____r p0 = e • • -r-j------. Volt X (kompl. Tal). (87). r*j e2yl — i\r 7__ C _____ idet r1 = „ . „ er Refleksionskoefficienten ved Senderen. Man har altsaa /x___j». g /(21 x) 1 — rr1 ■ e~2 zl ____ Vx~e' z+s 7 Z'sinh + M' cosh r (l x) VoltYfknl Tal) (88). eZ Z(S + M) cosh yl + (Z2+SM) sinh ri’" og 1 ix = e.-^T _________________ i ^2zl ______ Z cosh r(l—x)± Msinh rU—x) . Amp.X(kpl. Tal). (89). Z(S+>) ■coshrlJr(Z2JrSM)-sinhrl Af disse to Formler findes let følgende almindelige Ud- tryk for Forholdene ved Lederens to Ender: 1 1 + r • e~~2 yl ___________ e_______Z ■ cosh ri+ M sinh ri Amp. X (kpl. Tal). (90). Z(S+M)coshrl + (.Z‘+MS)smhrl