Telefonledningernes Teori

52 | -Lederen i Fig. 24 er ækvivalent med den i Fig 27 viste V-Leder. Som sædvanlig antages, at der virker en E.M.K. e i Senderen; dennes Klemspænding kaldes vs og Strøm- men is; de tilsvarende Størrelser ved Modtageren kaldes Vm og iM. Det ses let, at man for den stationære Tilstand i | -Le- deren har vs — (XT F) ■ is —Y- i'm, • • • • Volt X (kompl. Tal). (109). og = Y• is — (X2 -j- Y) • iM; .... Volt X (kompl. Tal). (110). hvoraf faas x 4- y i * s = ——y-iM + y • vM, ... . Amp. X (kompl. Tal). (111). °g vs=VM+1 [y(xx + X2) +'x1x2] ■ iM . . . Volt X (kompl. Tal). (112). For V-Lederen har man analogt * s = y s + p) — vm • p, ■ . Amp. X (kompl. Tal). (113). og 1 /l im—vs 'f — Vm\G~ F/ ’ ■' Amp. X (kompl. Tal). (114). hvoraf man finder zs — \+ 1)' z'm + ( æ r p -p—P 7^“) ' vm / \CT1(r2 (7| (r2/ . . . Amp. X (kompl. Tal). (115). / F \ vs= (tv~+ 1) • vm + F-iM. ... VoltX(kompl.Tal). (116). \(t2 / Naar Formlerne (109)—(112) og (113)—(116) skal give de samme Værdier for Strøm og Spænding ved Sender og Mod- tager, uafhængig af disse Apparaters Impedans, maa Koeffi-