Telefonledningernes Teori

58 Zt er forskellig fra Z2, og en mellemliggende -Leder, der for alle Værdier af w tilfredsstiller (130). Som Regel er (78) Fig. 29. og (130) kun opfyldte for en enkelt Frekvens og kun for denne og under den statio- nære Tilstand findes der da ingen Refleksion. Som et andet Eksempel paa Anvendelsen af Ækvivalent- ledere vil vi betragte en Transformator (Fig. 29), hvis ene Vikling har Impedansen medens den anden har Impedansen T2 =B2-|-jwL2 ; den gensidige Induktions- koefficient kaldes L12, og man indfører Betegnelsen ri2=jwL12. Man ser umiddelbart, at = G ‘ 1 Z2 ‘ ^12» | (131) v2 — ix-T12 i2 • T2 • J Ved Sammenligning med Ligningerne (109) og (110) ses, at Transformatoren kan erstattes med en Ækvivalentleder med Konstanterne , X1 = T1 — T12; X2 = T2 —T12 og y=ri2. . Impedans. (132). Indskydes, som vist i Fig. 30, Kondensatorer, bliver --------g g-------------- 2’1=fil+4‘"L1 “ Ti 2 =jutL1 2, men Ligningerne Fig 30 (131) og (132) gælder iøvrigt uforandret. Man ser let, at Zx(<x)) — T\, Z2(po) = T2,;. Impedans. (133). Og r 2 2 ZM=T. - 4^, Z2(o) = T2 - 2 2 1 1 Indføres Betegnelsen T122=^-T1T2, kan de to sidste Ligninger skrives Z1(o) = ri(l —?) og Z2(o) = T2(l— S). . .Imp. (134). Indsættes disse Udtryk i Formlerne (130) ses det, at Betin- gelsen for, at der intet Refleksionstab lides, naar Transfor-