Telefonledningernes Teori
Forfatter: P.O. Pedersen
År: 1914
Forlag: Jul. Gjellerups Forlag
Sted: København
Sider: 116
UDK: 621.395.7 Gl.
DOI: 10.48563/dtu-0000085
Søgning i bogen
Den bedste måde at søge i bogen er ved at downloade PDF'en og søge i den.
Derved får du fremhævet ordene visuelt direkte på billedet af siden.
Digitaliseret bog
Bogens tekst er maskinlæst, så der kan være en del fejl og mangler.
58
Zt er forskellig fra Z2, og en mellemliggende -Leder, der
for alle Værdier af w tilfredsstiller (130). Som Regel er (78)
Fig. 29.
og (130) kun opfyldte for en
enkelt Frekvens og kun for
denne og under den statio-
nære Tilstand findes der da
ingen Refleksion.
Som et andet Eksempel paa
Anvendelsen af Ækvivalent-
ledere vil vi betragte en Transformator (Fig. 29), hvis ene
Vikling har Impedansen medens den anden
har Impedansen T2 =B2-|-jwL2 ; den gensidige Induktions-
koefficient kaldes L12, og man indfører Betegnelsen ri2=jwL12.
Man ser umiddelbart, at
= G ‘ 1 Z2 ‘ ^12» | (131)
v2 — ix-T12 i2 • T2 • J
Ved Sammenligning med Ligningerne (109) og (110) ses, at
Transformatoren kan erstattes med en Ækvivalentleder med
Konstanterne ,
X1 = T1 — T12; X2 = T2 —T12 og y=ri2. . Impedans. (132).
Indskydes, som vist i Fig. 30, Kondensatorer, bliver
--------g g-------------- 2’1=fil+4‘"L1 “
Ti 2 =jutL1 2, men Ligningerne
Fig 30 (131) og (132) gælder iøvrigt
uforandret.
Man ser let, at
Zx(<x)) — T\, Z2(po) = T2,;. Impedans. (133).
Og r 2 2
ZM=T. - 4^, Z2(o) = T2 -
2 2 1 1
Indføres Betegnelsen T122=^-T1T2, kan de to sidste Ligninger
skrives
Z1(o) = ri(l —?) og Z2(o) = T2(l— S). . .Imp. (134).
Indsættes disse Udtryk i Formlerne (130) ses det, at Betin-
gelsen for, at der intet Refleksionstab lides, naar Transfor-