Telefonledningernes Teori

74 Lednings Godhed; man kan, ifølge disse Betragtninger, nøjes med saa faa Spoler, det skal være, naar blot disses Selv- induktion gøres tilsvarende stor. At dette ikke kan være rigtigt er umiddelbart indlysende, og Grunden fremgaar af Betragtningerne i § 16, hvis hovedsagelige Resultat er For- mel (164), der kan skrives: 2 Æl- o/ O) 3 \2n 2’ Tal .,—.(164'). km 1 Formel (164') viser, at saa længe w«2n0, giver Formel (150), nemlig a l=i\!/{-+Z1(A + >;C) Lzyl Ta] ,—.(150). km en god Tilnærmelse for Pupin-Ledningens virkelige Dæmp- ningskonstant ct1i; men for Værdier af m, der nærmer sig Værdien 2n0, er aA‘ meget større end a1, saaledes som ogsaa Fig. 34 viser. Det fremgaar heraf, at Pupin-Ledninger kun har en ringe Forvrængning for Værdier af m, der er betydelig lavere end 2n0; men til Gengæld en uhyre stor Forvrængning for Vær- dier af &), der ligger i Nærheden af 2n0. Erfaringen viser, at man uden generende stor Forvræng- ning af Talen kan gaa ned til no = 7000; hyppig bruges dog lidt højere Værdier f. Eks. op til no = 10000. Pupin-Ledningens Karakteristik er som Regel en hel Del større end almindelige Ledningers og kommer ofte op i Nær- heden af 2000 Ohm og derover. Ved Overgangen mellem almindelige og pupiniserede Ledninger lides der saaledes et Tab, der kan være ret betydeligt. For at formindske dette Overgangslab kan man gaa frem paa flere Maader: x) de yderste Spoler i Pupinledningen gives en mindre Selvinduk- tion (f. Eks. 0,035, 0,060, 0,100 H); 2) der dannes et kunstigt Kabel ved hver Ende af Pupin-Ledningen, hvor det kunstige Kabels Karakteristik ligger mellem Pupin-Kablets og den til- sluttende Lednings Karakteristik; 3) der indskydes Transfor- matorer ved Pupin-Kablets Ender. Alle 3 Metoder har været