Telefonledningernes Teori

79 4Z)0 ^do k D« Wo 4DO _____________(]2 e åL 0 1 + 4 Do2 hvor ft fi' 1=~ r~d’^TTå’ 1 + '"'4'w idet man sætter 3 — u • -j- r 4 do2 Den resulterende, magnetiske Modstand er altsaa den samme, som man vilde faa, hvis den skruedannede Traad erstattedes ft .. . med lukkede Ringe med Permeabiliteten f^ = > Pi V11 1 Almindelighed kun være nogle faa Procent mindre end ft. I det følgende tænker vi os Skrueviklingen reduceret til luk- kede Jernringe paa den angivne Maade. En Jerntraads- bevikling som den i Fig. 36 viste vil derfor forøge en Dob- beltlednings Selvinduktion med J _2jr—2._______________10-4........ Henry (171). l.o 1 + d po(1 + e) km Ved Hjælp af denne Formel kan man beregne den fra et enkelt Jernlag hidrørende Forøgelse af Selvinduktionen. Er der flere Lag, er den samlede Forøgelse naturligvis lig med Summen af de fra de enkelte Lag hidrørende Forøgelser. Ligesom ved Pupin-Ledningerne vil ogsaa her For- øgelsen af Selvinduktionen være ledsaget af en torøgelse al den effektive Modstand; regnet i Ohm pr. km Dobbeltled- ning kaldes denne Forøgelse Ro. Den skyldes i Hovedsagen Hvirvelstrømme i Jerntraadene og lab ved Hysteiese, den sidste Del vil dog kun spille en underordnet Rolle ved de Feltintensiteter, der her er lale om, og vi vil deifoi i det følgende kun tage Hensyn til Hvirvelstrømstabet. I Pi aksis anvendes kun tynde Jerntraade, 0,20 å 0,35 mm i Dia- meter, og man kan da med tilstrækkelig Tilnærmelse paa- regne, at den magnetiske Induktion ei ensartet oxei hele