Teori För Friktionen
Med Särskildt Afseende Å Dess Tillämpning På Maskiner För Höjning Och Sänkning Af Tyngder

22 dA Cos « är tydligen ingenting annat än det ringformiga ytelemenlets projektion på ett mot rotationsaxeln vinkelrätt plan, hvaraf foljer dA Cos a — 2rcxdx, och vidare R P = 2~fpxxdx = 2-xk f dx = 2~k\R — r), eller k==_____ *' 2r^R-r\ Insättes det nu funna värdet för k i (b), erhålles (36). H7t Friktionseffekten är = M Vi ofvergå nu till några fall. a. Plan dubb, fig. 26. i praktiskt hänseende vigtiga enskilda Vid donna är och följaktligen = fP—i (37). Friktionskraften kan således i detta fall tänkas koncentrerad a en smal ring, midt emellan den verksamma dubbytans yttre och inre begränsningar. For r = 0, blifver ........................ (38). 1). Kamtapp. Då, såsom fallet är vid propelleraxlar å fartyg. dubbtrycket är mycket betydaride, är <iet nödvändigt att göra bruk af en temligen stor tryckyta, på det att afnötningen icke må blifva för stor och lagret ej må »gå varmt». Erfarenheten visar, att om tryc- ket ej öfverstiger 0,2 5 å 0,5 kg pr qv.-mm, undanrödjes faran för alltför stark upphettning af lagret. Att i sådant fall göra bruk af en ringförmig dubb enligt fig. 27, vore icke lämpügt, dels emedan frik- tionsmomentet, hvilket enligt (37) är proportionelt mot sumrnan 11 + r, blefve mycket stort och dels derfore, att det skulle möta svå- righeter att bereda tillriickligt utrymme i akterskeppet för ett sådant lager. Dessa olägenheter undvikas vid de s. k. kamtapparne, fig. 28,