426 Tiende Tillæg.
“' §. 22Z.
Des»,agtet er Saaledes bliver den ftsrste Hastighed, som ved Faldet kan vin-
stighch^^m'veddes, den, med hvilken om et Legeme blev kastet ud i en flydende Ma-
aitid Andelig ^terie afexedan Tykkelse, detS Modstand da blev net op saa stor som
denne Hypo, <£pm^eriö Drift ned efter. Hvilket og uden Hielp af disse Udregnm-
kyefe.
ger let sees.
Ere de drivende Kræfter de samme, da blive de stsrste Hastighe-
der, fom ved Faldet kunde vindes, altid proportioned VT\ og derfor
bestandig fterre i de tyndere, mindre i de tykkere flydende Materier.
Fordi derfor i et aldeles opfyldt Rum, Udi hvilket Tykkelsen var paa sit
allerstørste, \/c ei er »denen overmaad? liden Storrelse, eller og O,
saa bliver saavel Hastigheden, som der igiennemlebne Rum = o.
Saa ar i er saadam aldeles opfyldt Rum ikke uden en overmaade liden
eller rettere, siet ingen Bevægelse kan have Sted, saa ridt som Tin-
gene bevæge sig ned ester, uden at have en vis Hastighed i Begyn-
delsen af Faldet.
§ . 226.
Dettes Sam- Er den flydende Materie af aldeles ingen Tykkelse, da bliver
Hastighedsen uendelig flor Storrelse. Og for videre at see, hvorledes
i Hastigheden da forholder sig ei alene naar den cr stsrst, men ellers
og uhindrede -- *
overalt, kan videre agtes, at, naar CD, oplofts e c ved
X
de uendelige Folger til den Verdie 1 — —-, nden at beholde flere Leed
af Felgen, fordi Resten divideres ved de helere Potenrfer eller Hor-
der af c. Man faaer derfor
L = cG(i 4-T — i) = tG7 = xG, er G = £ = 1,
bliver