Det Physiske Cabinet
Eller Beskrivelse over de til Experimental-Physiken henhörende vigtigste Instrumenter.

28 i Plade som er fastgjort ved en Skrue til Standeren AB (see Fig. 12) og- som bærer to andre mindre IV. Messmgstyldser, af hvilke ethvert er forsynet med tvende Kroge. Fra Krogene paa det yderste Fig. 12. Messing stylte gaae tvende Silkesnore ned igjennem Krogene paa Kuglerne F og- G (Fig-. 11)„ derfra alter op igjennem Krogene paa det inderste MessingstyHe, og- endelig- ned til Skruerne H og- I, ved hvilke de ere fastgjorte, og- ved livis Omdreining- de efter Behag- kunne forlænges eller for- kortes. Omtrent paa Midten af Stangen AB er ved en stærk Skrue fastgjort et bueformigt Træ- stykke KL, som fra Midten af og til beg-g-e Sider er indcleelt i et vist Antal ligestore Grader, og paa hvilket tvende bevæg-elige Skruer bære Messing-stængerne M og* IX, som tjene til at bevirke INoiagtiglieden af Kuglernes eenstidig-e Fald. Foruden disse tvende Messing-stæng-er ? sees Messing- bollen S, som glider paa Buen KL og' han befæstes ved en Skrue paa ethvert Sted deraf efter Behag-5 den tjener til at angive den Höide, til hvilken begge Kuglerne, eller en af dem stigrer efter Stödet. Instrumentets anden Side forestilles Fig-. 42. Det horizontale Træstyhfce OP, som ved en stærli Slsrue er befæstet til Standeren AB, bærer ved et Trækors et andet med OP parallelt Stvkke QR. Paa dette sidste ere 7 Skruer, og1 paa PO 7 Kroge anbragte 5 fra disse Krog-e g-aae Silke- snore ned igjennem Krogene paa 7 Kugler, og derfra op til Skruerne paa QR, ved hvilke Struers Omdreining- Snorene efter Behag1 forlænges eller forkortes, indtil at Midtpunkterne af Kuglerne ere stillede i samme Plan og- samme Linie. Lovene, som finde Sted ved Sammenstødet af fuldkommen blöde, eller fuldkommen haarde Legemer, vises bedst ved tvende fugtige Leerkugler, eller Kugler, som bestaae af Vox blandet med 4 Fielt, der ophæng-es som Kuglerne F og* G (Fig*. 11). Lader man nu Kuglen G hænge ligefor Nulpunktet af den inddeelte Bue KL og- oplofter Kuglen F til en bestemt Grad, hvilket beqvemmest siseer ved at lægge den imod Messingstoltken M, hvorfra man ved en let Bevægelse med Stangen lader Kuglen falde, da vil Kuglen F i sit Fald træffe den hvilende Kugle G, og- meddele denne et Stöd, formedelst hvilkel de nu beg-g-e ville bevæge sig- efter samme Retning-, og- med en Hastighed, som er lüg' den stødende Kugles Bevæ- gelses btörrelse divideret med Summen af Masserne. Opiöfter man .Kuglerne til forskellige Höider paa samme Side af IWpimlste«, da erholde de i Faldet forsly ellig e Hastigheder, men efter samme Retning-. Den liöist opløftede maa derfor naae den anden i Faldet, og efter Stödet ville de begge bevæge sig- efter samme Retning-, med en Hastighed, som er liig- Summen af Bevægelsernes Störreise, divideret med Summen af Masserne. 1 ‘ Opiöfter man Kuglerne til filestore Höider, men til forslsjellig-e Sider af Nulpunktet, da vil deres modsatte Hastigheder være ligestore, o<j- forudsat, at deres Masser ere lig-e, allsaa deres Bevægelses Størrelser ogsaa ligre, da ville deres modsatte Bevægelser ophæve hinanden, og- begge Kuglerne ville derfor hvile efter Stödet. Oploftet man Kuglerne til forskellige Höider og’ til modsatte Sider, da ville de, efter Stödet bevæge sig efter Retningen af den stærkest virkende, med en Hastighed, som er liig? Forshjellen ’ mellem Bevægelsernes Störreise divideret med Summen af Masserne. Det er ovenfor viist ved Forsögr, at elastiske Legemer tabe deres Figur under Stödet, og heri ligne de de blöde Legemer, og* maae derfor være de samme Love underkastede i Henseende til Meddelelsen af Bevæg-else, som disse 5 men da de elastiske Legemer udvide sig’ efter Stödet og* igjen tage deres forrige Skikkelse, maa det stödende tabe liges^a meget af sin Bevægelses Störreise