Forelæsninger over Statik og Hydrodynamik
med Maskin-Væsenets Theorier som den anden Deel af Forelæsningerne over Mekaniken. Del 2

Om Theorien afLnftens elastiffe Kroester. 589 i enhver Partikel i sær, multiplicert med Partiklernes Mængde i begge Tilfælde, men Kraften i enhver Partikel er i EDAF, i Felge Hypothesen, som am , i G1CL som Aw, og Partiklernes ^«ngde, der trykke Bunden EDFA , er til den Mængde, der trykker GICL, s: a : A ♦ Folgelig bliver den hele Trykning EDFA til den hele Trykning over G1CL zzz a™ 4- 2; A#" "4"2* Følgelig, om de Tyngder, hvilke paa begge Sider ffulle holde imod, ere p og P, bliver p : P = ain-Vi; Men Luftens Tykkelse i EB er til den i GB som a : A\ ^lbcs den fer sie Tykkelse d, den anden D, da bliver d^a'^ og ID=A3, og |/d =: A» Sattes disse sidste Stsr-- relfer, i Steden for a og A, i den Forhold />:P=ä**4-2 m-f-2 »4-2 da bliver p:P = d 3 ; D 3 ♦ Ferste Tilfælde. Sættes m = 1, bliver p : P = : D, fa<t man seer, at saa tidt som de Kræfter, hvormed Luftens Dele sege at drive hinanden fra sig, vare som Distancen forført, bleve de trykkende Tyngder Tykkelserne proportionerte. Hvilket er paa det ncmneste den hos os værende Lufts egentlige Egenskab, hvorved de» synes at kunde ffilles fra alle andre clastiffe Materier. Anden Tilfælde. Er " 2, eller de Kræfter, hvormed Luft- Parüklcrne fege at drive hverandre fra sig, som Quadraten af Distan- cen forfmt, da bliver p: P = \/£: l/D+ og saa videre i andre Tilsælde. Ff ff 3 §.88.