622
Tillæg.
cJKe.'saroflesn
Krcrftcr idelig ffeer plmseltg fra intet til noget, og under Bevægelsen intet af
tabes, anvendt * 1 '
ni dcn Art as 'V^t'tghed og levende Kræfter tabes. Dersom delte sldjle aler
geift?da Ä nc , kan nun endnu betjene sig af samme Methode, saa tidt
Mellem - Gril" * CV ^^endt, hvad Tabet er af de levende Kræfter, eller (hvilket
over og under er det samme, af den muelige Stigning). Tbi da er det uneake-
hvilket Vanvet .
findes. ugt, at Molnentet af Tyngdes Centers virkelige Fald maa være faa
stor, som Momentet af dcn muelige Ekiguing, (øm ikke tabes, og
af den, som tabes, begge tillige tagne.
Det er af dette Princip, at Mr. Bernoulli oplsscr en Deel
artige tilfælde i bandets Bevægelse, hvoraf vi her ikke ville anføre
uden et, det nemlig, da Vandet bevæger sig (Taf. I. Fig. i0.) i
et prismakiffKar, fomABCD, hvilket i Lk' haver et D!ellem-Gukv,
med en Aabning ab, og en anden Aabning i GFL Imod begge
antager han Karrets Vidde EF som uendelig stor. Man vil ti Of,
med hvad Hastighed at Vandet flyder ud i GH.
Fordi da EF er uendelig stor imod ak Da om, fom fer, H-iden, der
svarer ril Hastigheden, Vandet flyder ud mrtiGH, kaldes v, Badnin-
gen den i ab, n\ da bliver Hastighedens Heide i 2v.
Men Hastigheden i den hele Massa af Vand = o, fordi EF an-
foeö søm uendelig stor, og Hastighederne ere i forkcert Forhold af
Aabningerue. Momentet derfor af den hele muelige Stigning, som
virides derved, at den Draabe GH skyder ud er, om dens Vtassa
kaldes 'T $ v 1 ♦ Thi Bevægelsen i alle dens Dele er den samme.
Dette selvsamme sees og strax af§. 14, hvor vi miste, at i Kar,
som holdtes bestandig fulde, naar Vandet flod ind oven fra,
biev Elementet af den hele Stignings - Moment = ~ (NJ-v
4~ rrudx