Teknisk Statik
Første Del

og de i [Vrø]J9= () forekommende (M: h) ligeledes. I Almindelig- hed, naar det drejer sig om at beregne Maximumsspændin- gerne for en bevægelig Belastning, bliver man, som vi seneie skulle se, nødt til at anvende Formlen for de ubelastede Knudepunkter; i saa Fald er Pm = 0. Ha is tillige de to Flangestænger, der støde sammen i Knudepunktet, ligge i samme rette Linie, bliver [V,„]7?=o = 0. For Knudepunkter som m og c i Fig. 97 falder selvfølgelig første Led i (5) bort. Til Slut skal det endnu vises, at de udviklede Formler (2), (3) og (5) blive ved at være gyldige omtrent uden Forandring, selv om Belastningen paa Drageren er ganske vilkaarlig rettet. Resultanten af de ydre Kræfter til venstre for et Snit som c-d i Fig. 96 har da foruden den lodrette Komposant Q endnu en vandret Komposant, som vi ville betegne med H. Det ei (lerfor ikke mere ligegyldigt, om vi tage Momentet med Hen- syn til f. Ex. m eller m1 i Fig. 96; Momentet om m (i Foden) betegnes nu om m‘ (i Hovedet) Mm. Det er da tydeligt, at Formlerne (2) beholde deres Gyldighed, naar de blot skrives (Fig. 96): Oiu = — -r-seco)m, Um==-\--r------secvm. (2c). Ilm llm — l Ved i Fig. 95 at projicere Kræfterne til venstre for Snittet a-b paa en vandret Linie faas: Dm cos cfm + O)n cos ujm 4- Um_i cos vm_\ + H = 0, hvorved H er regnet positiv, naar den virker fra venstre til højre. Idet i Fig. 95 betegner Momentet om det Punkt af Stangen Om, der ligger lodret over m (for Fig. 96 ei Mmde- fineret ovenfor), finder man let Relationerne: M° — Mu — — H . hm, M° — Mu = — H. hm-i, der gælde uafhængig af H’s Beliggenhed; alle de indgaaende M betegne Momenter af Kræfterne til venstre for samme Snit (a-b i Fig. 95). Ved Hjælp heraf og af Udtrykkene for O og l ved Momenterne findes: