Forelæsninger over Maskinlære
Andel del: Maskindeles Beregning og Konstruktion

167 Hylstret og omslutter Vægtene B og B‘ og det meste af Vægt- stangsforbindelsen. Ved Tappen t og en tilsvarende paa den anden Side tvinges Hylstret til at følge rundt med Axlen. Naar nu Kuglerne gjøre Udslag og dreje sig om C, vil derved Rullen r trykkes imod sin Flade, og da denne er fast, vil baade Hylstret og dermed Kuglernes Omdrejningspunkt C hæves. Kuglernes Bane bliver altsaa bestemt ved, at de dreje sig om Punktet C medens samtidigt dette Punkt bevæger sig paa en lodret Linie. Den skematiske Figur viser bedst Virkningen. For en lille Vægtdel dq er Centrifugalkraften 2 —• (c + p sin cp) dq, co2 og dens Moment = — (c p sin cp)p coscpdq. og for hele Pendulet er Centrifugalkraftens Moment ,, <y2 C , . co- C „ sin2cp , M = ~ycycos ^<7 + y Det første af disse Led er aabenbart det samme, som hvis alle Partiklerne vare forenede i det fælles Tyngdepunkt, og kan altsaa skrives = — c Qs cosa. Det andet Led sorger man for at gjøre = 0 ved et passende Valg af Kuglernes Størrelse og Beliggenhed, og det er derfor at man har ladet Vægten paa hvert Pendul bestaa af 2 Kugler. Leddet som skulde falde bort er f sin 2c? 7 og det for enhver Udslagsvinkel, altsaa ogsaa naar den Udslags- vinkel man er gaaet ud fra faar den vilkaarlige Forøgelse d. Men derved bliver hver Vægtpartikkels Udslagsvinkel cp forøget til cp -|- d, og altsaa maa: ( 2sin2(g?J‘/)‘2sin22^ , . Xo2cos2<z> 7 V - J — dq = cos 2d\—dq + sin 2d\ Q dq = 0 tøen hertil fordres, at fp2sin2c>, (*z>‘2 cos2c> y %-Y-dq = 0 Og ]- -2~~dq = °' Har man nu for den ene Kugle fundet disse Integraler at Vøere henholdsvis — X og = Y, lægges den anden Kugle saa- ledes, at Integralerne for denne blive henholdsvis =—Xog— Y.