Studier over Metallernes Elektrontheori
Afhandling for den filosofiske Doktorgrad

94 Ved Beregningen af Ap + 2?p udfra Ligningen (22), skal vi nu først betragte det Tilfælde, hvor vi antager, at der finder adskilte Sammenstød Sted. I dette Tilfælde har vi med de i det foregaaende anvendte Be- tegnelser OO — Å V • J Gx (r) dr, (23) o hvor GAr\ idet vi her tænker os, at vi betragter et Metalstykke, der ikke paavirkes af ydre Kræfter, og som overalt har samme Tempera- tur, bestemmes ved Ligningen (Lign. (14) Side 26) 00 \ dGx (r) 1 _ , , C \~ dl c , = ~~ + £x(p) 0(P> r}dr, (24) 0 hvor Leddet paa Ligningens venstre Side skal betegne Middelværdien dGx M af —di— ta£et for alle mulige Maader, hvorpaa Bevægelsesmængden kan være fordelt mellem de enkelte Elektroner, saaledes at Størrelserne £x(p) antager de Værdier, der er tænkt indsatte i Ligningens højreSide. Dersom vi nu multiplicerer Leddet paa venstre Side af Ligningen (24) med cos/— /J og integrerer med Hensyn til /2 fra tx til S, og dernæst tager Middelværdien af dette Integral for alle mulige Maader, hvorpaa Tilstanden ved Tiden tY er betegnet ved bestemte Værdier af £x(p), faar vi, idet vi benytter tilsvarende Betegnelser som ovenfor og kalder den søgte Middelværdi for a, a~ — • cos p /2 — Zj dt2 . (25) 7 dt J(G*n2 J(Gx(P))ti Idet der nu i dette Tilfælde, hvor vi betragter adskilte Sammenstød, i Middel ikke er nogen systematisk Forbindelse mellem Op- for. dt loc. cit., p. 836); som vi har set i første Kapitel, vil nemlig den Hastighed, hvormed g aftager, være afhængig af den Maade, hvorpaa Bevægelsesmængden er fordelt mellem Elektronerne med de forskellige absolute Hastigheder; og denne Fordeling vil paa systematisk Maade forandre sig, medens g* aftager, idet Elektronerne med de forskellige absolute Hastigheder vil miste deres Bevægelsesmængde i en bestemt Retning med forskellig Hurtighed.