Studier over Metallernes Elektrontheori
Afhandling for den filosofiske Doktorgrad

95 udgaaende Tilstande (smig. Side 81) — vi Beregningen af ordentlig lidt i vil man have Absorptionen, de Tider, der at cos pt medgaar til antager her, ligesom ved kun forandrer sig over- et enkelt Sammenstød —, a — $ f dGPr} / dt2 cos p (Z2 — Z<) dt2 J(GX(P))1 (26) Af (26) faas ved partiel Integration æ a = (£x(r)) • cos/ (S —z‘1)-(G?x(r))tl+/ £x(r)sin/ (Z2 — t^dt^ L x J J(Gx(p))t dersom Idet nu Middelværdien af det første Led indenfor Parenthesen, S er tilstrækkelig stor, vil være o, faar vi, idet vi sætter x (7X (r) sin p (p2 — /J dt2 J(Gx(P)), (27) Idet vi a — — + /E2(r). nu endvidere sætter dt • sin p (/2 — Zj dt2 (28) b = og G’x(r) cos p (Z2 — Zj dt2 J(GX(P))( (30) faar vi ved at gaa frem paa ganske samme Maade som ovenfor (3i) hen- Dersom vi nu multiplicerer begge Sider af Ligningen (24) med holdsvis cosp (/2 — og sinp (Z2 — p) og integrerer med Hensyn til Z2 fra til S og dernæst tager Middelværdien af Integralerne for alle mulige Maader, hvorpaa Bevægelsesmængden kan være fordelt mellem de enkelte Elektroner, saaledes at Tilstanden ved Tiden er