Studier over Metallernes Elektrontheori
Afhandling for den filosofiske Doktorgrad

11 [ og et ganske tilsvarende Udtryk for Gy(r\ der faas af (3) ved at om- bytte x med y og y med — x. For den elektriske Strøm gennem en Fladeenhed henholdsvis vinkelret paa Jf-aksen og paa Faksen har vi nu dette giver z. 00 E I ?x — -- m J o ved Hjælp af (3) og 1 bx by (r) dr den °g OO iy = — f C ] m J o tilsvarende ly --- Ligning <*<P 1 h &<P by 1 bx (4) hvor og bestemmes ved Ligningerne 4tte27< ^kl 2dr og = o 00 wir2 C —Hzr^e I cm 3rrl(^w)2+(A^«r J ' x ' \cm / o dr. (5) Ved Beregningen af disse Udtryk skal vi antage, at — Hz {F(f^ for alle Værdier af r, der giver et væsentligt Bidrag til Integralerne, S vil være en meg^et lille Størrelse. — Idet -------ZZz, som man kan vise ved h cm Hjælp af de ovenstaaende Udtryk for og My, vil være den Vinkel, som Projektionen af en Elektrons Hastighed paa X K-planen vil have drejet sig i Tidsenheden under Indflydelse af den magnetiske Kraft, og idet (77'(r))—1 er lig den Tid r, i hvilken den oprindelige Bevægelses- mængde i en bestemt Retning af en Elektron med absolut Hastighed r paa Grund af Sammenstødene med Metalmolekylerne i Middel vil af- tage til — af sin Værdi, vil den fysiske Betydning af den nævnte An- tagelse være, at den magnetiske Kraft kun vil have ringe Indflydelse paa de enkelte Elektroners Baner i Sammenligning med de Virkninger, der stammer fra Metalmolekylerne. — Idet vi nu, svarende til det her D—5 omhandlede Tilfælde, sætter F{r} = C- r1-1 (se Side 33), faar vi ganske tilsvarende til Udtrykkene for öp og bp Side 84 og 85, blot med Om- bytning af p med Hz, öi —ÖIT 7V2eV 16\?z—i/-*- —’// I __ Hz 3/jT p/ 3^ + 5 \ p~2/ 2/z \ 51-0 4 \2(/Z—i)/ V (6)