Studier over Metallernes Elektrontheori
Afhandling for den filosofiske Doktorgrad

26 dGx (r) 4~ mK i e dtp i d/f ind bl' H + K bx + 2& Z2 ör 2&T (14) — Gx (r) #(r) + Gx (p) Q (p, r) 4>, hvor Parenthesen om Leddet paa venstre Side af Lighedstegnet skal betyde, at Differentialkvotienten her er at opfatte som en Middelværdi for denne Størrelse under de forhaandenværende Omstændigheder — d. v. s. for givne Værdier for de ydre Kræfter, Temperaturens Varia- tion o. s. v., samt for Størrelserne Gx (p) —. Vi skal her straks omtale Betydningen af Leddet paa venstre Side af Ligning (14) ved de forskellige Anvendelser, vi i det følgende skal gøre af denne Ligning Ved de fleste Anvendelser søger man blot en Middelværdi af Gx (r) undergivne ydre Omstændigheder, d. v. s. for givne Værdier af de ydre Kræfter, Temperaturens Variation o. s. v. Ved saa- danne Anvendelser vil, idet Størrelserne F{r] og Q (p, r) er meget store (dette er en Følge af den i det foregaaende omtalte Antagelse om, at de enkelte Elektroners oprindelige Bevægelsesmængde i en bestemt Retning meget hurtigt vil mistes ved Sammenstødene), Leddet paa venstre Side være meget ringe i Sammenligning med de sidste Led paa højre Side, undtagen i saadanne særlige Tilfælde, hvor Gx (r) forandrer sig overordentlig hurtigt med Tiden, d. v. s. saa hurtigt, at den har forandret sig mærkeligt indenfor de meget korte Tidsrum, i hvilke Elektronerne mister Størstedelen af deres oprinde- lige Bevægelsesmængde. Dette sidste vil finde Sted, dersom det første Led paa højre Side forandrer sig meget hurtigt med Tiden; af de i dette Led indgaaende Størrelser vil kun de ydre Kræfter kunne forandre sig meget hurtigt, hvilket f. Eks. skal antages at være Til- fældet ved Beregningen af Metallernes Absorption for Varmestraaler. — (Paa Grund af den Maade, hvorpaa Ligning (13) er udledet, vil den dog, som vi senere (Kap. III) nærmere skal omtale, kun kunne be- nyttes til Beregning af Absorptionen for Varmestraaler med saa store Svingningstider, at de ydre Kræfter kun vil forandre sig meget lidt indenfor Tider af samme Størrelsesorden som de Tider, der medgaar til de enkelte Sammenstød; Tider, der her er antagne at være meget smaa i Forhold til de Tider, indenfor hvilke de enkelte Elektroner i Middel mister en betydelig Del af deres oprindelige Bevægelsesmængde i en bestemt Retning.) — I alle andre Tilfælde af den her omhandlede