Studier over Metallernes Elektrontheori
Afhandling for den filosofiske Doktorgrad

32 »rammer« det betragtede Molekyle saaledes, at Afstanden a ligger mellem a og a + da, er lig /(H, H, 4) d<5 ■ rdt zxada. Ved disse Elektroners Sammenstød mistes en Bevægelsesmængde, hvis Retning falder sammen med Retningen af Radiusvektoren til Punktet (£, r|, £), og hvis Størrelse er vir (i — cos 3>) ■ 2Tiar/(£, r|, ty dad<5dt. Idet vi nu integrerer over alle a fra o til oo — dette vil i Virkeligheden være det samme som kun at integrere over meget smaa a, idet (i — cos B>) kun afviger overmaade lidt fra o, dersom a ikke er meget lille (Integra- tionen vil dog, som en nærmere Betragtning viser, kun være tilladelig, dersom n > 2) —, faar vi, idet oo 00 j (i — cos ft) • 2'xada ~ J — cos znada o V 00 ___4 r ____4 — r 1,-1 (i — c°s (<p (#))} 2Tixdx = r n-1 • c, o den samlede Bevægelsesmængde, som de Elektroner, hvis Hastigheds- punkter før Stødet befinder sig indenfor Elementet d<5, mister i Tiden dt ved Sammenstød med det betragtede Molekyle, lig 2D—6 vier n-1 n, ty dadt. Projektionen paa Xaksen af denne Bevægelsesmængde er lig n~5 f rn-1 . mtyffc, r|, ty d<3dt. Integreres dernæst over alle Hastighedspunkter mellem to Kugleflader med Radierne r og r + dr, findes den Bevægelsesmængde efter Æ-aksen, som Elektroner med absolute Hastigheder mellem r og r + dr mister ved Sammenstød med det betragtede Metalmolekyle, lig n—5 er*—1 ■ Gytyfylrdt. Summeres nu over alle Metalmolekylerne i Volumenelementet dV, og antages det, at de alle paavirker Elektronerne med Kræfter, der aftager som samme Potens af Afstanden, men ellers ikke behøver at være lige store, faar vi den samlede Bevægelsesmængde efter laksen, som de betragtede Elektroner mister i Tiden dt, lig