Studier over Metallernes Elektrontheori
Afhandling for den filosofiske Doktorgrad

39 et af ydre Kræfter upaavirket homogent Metalstykke, der overalt har samme Temperatur, efter Ligning (2) Side 12 i dette Tilfælde udtryk- kes ved / = K.e (19) Kaldes Antallet af fri Elektroner i Volumenenheden for N, har man = K- ' EÅ e kTdv ' EÅ e k Tdv, (20) hvor Integrationen med Hensyn til d<3 er udført over alle Hastigheds- elementer, medens Integralet med Hensyn til dv tænkes udført over en Volumenenhed. Dersom der virker ydre Kræfter, eller Metallet ikke er homogent, eller ikke overalt har samme Temperatur, vil Ligevægten blive for- styrret, og Elektronernes statistiske Fordeling blive en anden. Efter det i Begyndelsen af dette Kapitel omtalte vil man dog altid kunne sætte fcZ' + 4>> (21) hvor K er en Funktion af Metallets Tilstand — Natur og Temperatur — i det betragtede Punkt, medens er en Størrelse, der er meget lille i Forhold til det første Led. Ved Undersøgelsen af Elektronernes samlede Bevægelse skal vi ikke her, som i det Tilfælde, hvor vi betragtede adskilte Sammenstød, betragte de Elektroner under et, der har samme absolute Hastighed, men derimod de, der har samme Sum —r2 + eÅ = a af kinetisk Energi og potentiel Energi i Forhold til Metalmolekylerne. Komposanten efter ^f-aksen af den Bevægelsesmængde, der inde- haves af de Elektroner, hvis Energi ligger mellem a og a 4- da, og som befinder sig i Volumenelementet dV— der skal tænkes saa stort, at det indeholder et meget stort Antal Metalmolekyler — skal vi be- tegne ved G* (a) da d V. Ved Beregningen af Gda) skal vi nu paa tilsvarende Maade som i det forrige Tilfælde (se Side 17) tænke os den Fordeling, der svarer til det første Led i Ligningen (21), delt i to, j\ og j\, af hvilke vi skal sætte