Studier over Metallernes Elektrontheori
Afhandling for den filosofiske Doktorgrad

$0 Vi skal nu her søge den Elektricitetsmængde og den Sum af kinetisk Energi og potentiel Energi i Forhold til Metalmolekylerne, der ved Elektronernes Bevægelse i Tiden dt føres gennem et Flade- element dS vinkelret paa Jf-aksen. Idet disse Størrelser paa tilsva- rende Maade som i det forrige Tilfælde betegnes henholdsvis ved i^dSdt og W^dSdt, faar man med de Betegnelser, vi har benyttet i forrige Kapitel, og (ib) (2 b) Til Bestemmelse af Gx(a) har vi (Ligning (28) Side 42) e dtp i dÅT , a J-r ~x~ + kl2 bx (3 b) Ved Hjælp af (1 b) og (2 b) faar vi nu /dtp kT dÆ\ 2x = — A + r.Æ <\iJ -a M 2 bx (4 b) 2 \()x bx ) 1 — a— ’ ox (5 b) hvor A1 “ kT) o D(a) N(a) da, 00 g I I a 11(a) Ar(a) da, rd d ~ ] o (7) — m 4b = ~r^ ja211(a) N(a)da. fv 1 I o Som man ser, har Ligningerne (4 b) og (5 b) ganske samme Form som Ligningerne (4 a) og (5 a), og der gælder derfor de samme Be- mærkninger om dem, som vi har gjort ved de sidstnævnte Ligninger. Ligningerne (4) og (5) bestemmer fuldstændig Elektricitets- og Varmebevægelsen i Metallet. Idet vi ikke har gjort nogen særlig Antagelse om JST-aksens Retning, viser Ligningerne, at Elektricitets-