Læren om Lyset
Forelæsninger for Officerskolens ældste Klasse

138 ved en Forskjel i den af de to Bølgeplaner tilbagelagte V ej - længde, regnet fra to Punkter, hvor Fasen er den samme i dem begge. Denne Vejforskjel er her o og den hertil sva- rende optiske Vejforskjel (se Side 93) nd, naar n er Mediets Brydningsforhold. Tillige bemærkes, at Bølgelængden l er proportional med Bølgens Forplantningshastighed og altsaa omvendt proportional med Mediets Brydningsforhold. Heraf følger ni — A, naar Å er den til samme Svingningstid T svarende Bølgelængde i det $ tomme Rum. Da der nu til Faseforskjellen svarer den optiske Vejforskjel nd, saa forholderFaseforskjellen sig til den tilsvarende optiske Vejforskjel som 2tt til 2. De to Bølgebevægelser forene sig til en enkelt plan Bølge, hvor Udslaget er y = y +y‘- Den største Amplitude i denne sammensatte Bevægelse er « + som fremkommer, naar Faseforskjellen er 2pr., idet p er 0 eller et helt Tal, og altsaa naar den optiske Vejforskjel er p Z Den mindste Amplitude vil derimod være Differensen imellem de to enkelte Svingningers Amplituder, og den vil fremkomme, naar Faseforskjellen er + 1)tt og den optiske Vejforskjel (p 4- -|)A. Naar der finder en Brydning og Tilbagekastning Sted, maa man ved Beregning af Fasen ogsaa tage Hensyn til den mulige Forandring af denne, som kan fremkomme i den bry- dende Flade. Vi have saaledes set, at der indtræder en Fase- forandring, saavel ved den fuldstændige Tilbagekastning som ved Tilbagekastningen i Nærheden af Polarisationsvinklen, men ellers ikke, naar det brydende Medium er gjennemsigtigt og isotropt. Ifølge de Fresnel’ske Formler (Side 118) kan imidlertid Amplituden forandre Fortegn ved Svingningernes Tilbage- kastning. Saaledes er for vinkelret indfaldende Straaler Amplituden af de tilbagekastede Svingninger —t naar