Læren om Lyset
Forelæsninger for Officerskolens ældste Klasse

Forfatter: L. Lorenz

År: 1876

Forlag: C.A. Reitzels Forlag

Sted: Kjøbenhavn

Sider: 190

UDK: 535 Lor TB Gl.

DOI: 10.48563/dtu-0000077

Søgning i bogen

Den bedste måde at søge i bogen er ved at downloade PDF'en og søge i den.

Derved får du fremhævet ordene visuelt direkte på billedet af siden.

Download PDF

Digitaliseret bog

Bogens tekst er maskinlæst, så der kan være en del fejl og mangler.

Side af 204 Forrige Næste
149 deles den indfaldende plane Bølge i Almindelighed i to, hvis Svingningsplaner ere vinkelrette paa hinanden, og hvis Bryd- ningsforhold vi ville betegne ved n og ri. Er altsaa Pladens Tykkelse cZ, saa er ved Udtrædelsen de to Bølgers optiske Vej- forskjel (n—rc')tZ. For (n — ri)d = pÅ, et helt Antal Bølge- længder, maa den udtrædende Bølge da være plansat i det samme Azimuth som den indtrædende, for (n—ri)d = (p-+- er den ligeledes plansat, men i et andet Azimuth, og for (n — ri}d = + er den kredssat, naar tillige de to Bølgers Svingningsplaner i Krystallen danne 45° med Sving- ningsplanen af det indfaldende Lys. Man iagttager overhovedet altid Interferensen bedst, naar dette sidste er Tilfældet, da derved Intensiteten i de to interfererende Bølger bliver meget nær den samme, hvorimod den indfaldende Bølge ikke deler sig i to, naar dens Svingningsplan falder sammen med en af de to Svingningsplaner i Krystallen. Omdrejes derfor Krystalpladen paa Apparatets Bord, vil man snart træffe en Stilling, hvori ingen Interferens iagttages, og omdrejes dernæst Pladen 45°, vil Interferensen vise sig stærkest. Kun naar Pladen netop er sleben vinkelret paa en optisk Axe i Krystallen, vil det normalt indfaldende Lys stedse gaa gjennem Pladen med uforandret Svingningsplan, og der vil derfor ingen Interferens kunne fremkomme. Er nu Apparatets Polariskop f. Ex. indstillet paa Mørke, saa forsvinde de Farver, for hvilke (n — ri)d er et helt Antal Bølgelængder, hvorimod de fremtræde stærkest, for hvilke (n—ri)d er et ulige Antal halve Bølgelængder. Forholdet er altsaa her det samme som ved Iagttagelsen af tynde Plader i tilbagekastet upolariseret Lys alene med den Forskjel, at man i Steden for (n—ri)d har for de sidste Plader '2nldly naarnx er Brydnings- forholdet, dr Tykkelsen af Pladen og Indfaldsvinklen antages lig 0. Da n — ri kun er lille i Sammenligning med 2nn vil en Krystal- plade altsaa ses i Polarisationsapparatet i gjennemgaaende Lys med den samme Farve, som en langt tyndere Plade i til-