Telefonledningernes Teori
Forfatter: P.O. Pedersen
År: 1914
Forlag: Jul. Gjellerups Forlag
Sted: København
Sider: 116
UDK: 621.395.7 Gl.
DOI: 10.48563/dtu-0000085
Søgning i bogen
Den bedste måde at søge i bogen er ved at downloade PDF'en og søge i den.
Derved får du fremhævet ordene visuelt direkte på billedet af siden.
Digitaliseret bog
Bogens tekst er maskinlæst, så der kan være en del fejl og mangler.
11
____1
«+|’
altsaa Z=^ + ]/^4- - ............ Ohm. (4).
2 1 1 4 1 a
Er a numerisk meget lille i Forhold til r (dette betegnes
i det følgende ved a «r), giver (4) følgende Tilnærmelsesformel
for Z: 1/ 7
Z= (/ a
saaledes at man faar
Er Ledningen homogen, kan man sætte
r — Rdx og a = Adx,
/I
' A
der er indentisk med Udtrykket (3).
Af Formlerne (1) og (2) faas
(i V.r R ,
—= — -77 ■ dx = — y • dx,....... (5).
hvor r = ^ = ]/R-A..............Ial (g).
r km’
Y kaldes Dæmpningskonstanten.
Af (5) fa as let
Vx=V0-e^x, ................ (7).
og Ix = • e~rx = I0. e~y\ ....... (8).
hvor Vo og Io er Spænding og Strøm ved Sendestationen.
Man ser, at baade Spænding og Strøm langs Ledningen
svækkes i Forholdet e~;/X. Den gennem Punktet x gaaende
Effekt P er
PV = PO . e~2/x, ...... Watt. (9).
hvor Po er den samlede Effekt, der tilføres Ledningen.
Har selve Afsendeapparatet Modstanden S, faas
£ = S+Vo,
Zj
eller yo = —. E.................. (10).