Telefonledningernes Teori

Forfatter: P.O. Pedersen

År: 1914

Forlag: Jul. Gjellerups Forlag

Sted: København

Sider: 116

UDK: 621.395.7 Gl.

DOI: 10.48563/dtu-0000085

Søgning i bogen

Den bedste måde at søge i bogen er ved at downloade PDF'en og søge i den.

Derved får du fremhævet ordene visuelt direkte på billedet af siden.

Download PDF

Digitaliseret bog

Bogens tekst er maskinlæst, så der kan være en del fejl og mangler.

Side af 127 Forrige Næste
11 ____1 «+|’ altsaa Z=^ + ]/^4- - ............ Ohm. (4). 2 1 1 4 1 a Er a numerisk meget lille i Forhold til r (dette betegnes i det følgende ved a «r), giver (4) følgende Tilnærmelsesformel for Z: 1/ 7 Z= (/ a saaledes at man faar Er Ledningen homogen, kan man sætte r — Rdx og a = Adx, /I ' A der er indentisk med Udtrykket (3). Af Formlerne (1) og (2) faas (i V.r R , —= — -77 ■ dx = — y • dx,....... (5). hvor r = ^ = ]/R-A..............Ial (g). r km’ Y kaldes Dæmpningskonstanten. Af (5) fa as let Vx=V0-e^x, ................ (7). og Ix = • e~rx = I0. e~y\ ....... (8). hvor Vo og Io er Spænding og Strøm ved Sendestationen. Man ser, at baade Spænding og Strøm langs Ledningen svækkes i Forholdet e~;/X. Den gennem Punktet x gaaende Effekt P er PV = PO . e~2/x, ...... Watt. (9). hvor Po er den samlede Effekt, der tilføres Ledningen. Har selve Afsendeapparatet Modstanden S, faas £ = S+Vo, Zj eller yo = —. E.................. (10).