Telefonledningernes Teori

14 idet Strøm og Spænding ved Begyndelsen af Ledning II for- løber som i en uendelig lang Ledning. Da der ikke i Punktet b kan ske nogen Ophobning af Elektricitet, maa den fra Ledning I til b ankommende Strøm være lig med It; men naar Z{ er forskellig fra Z2, kan man ikke samtidig have ViT lig med ZlIt og Z2It. Forløbet af Strøm og Spænding i Ledning I i Nærheden af Sammenstøds- punklet er derfor anderledes, end det vilde være, hvis Led- ning I fortsattes i det Uendelige ud over Punktet b. Man kan tænke sig Strømmen i Ledning I ved Punktet b be- staaende af to Dele: een fra a ankommende Strøm der forløber ganske, som om Ledning I var uendelig lang, og een fra Sammenstødspunktet reflekteret Strøm Ir, der bevæ- ger sig fra b til a, og som ligeledes forløber, som om Led- ning I var uendelig lang. Til disse Strømme svarer henholds- vis Spændingerne Vi^Z^h og Vr = -Z1.Ir-, det negative Fortegn i sidste Ligning hidrører fra, at Ir fører Energi i modsat Retning af de Lo andre Strømme. It og Ir skal nu bestemmes saaledes, at Vi + Vr = Vh=Z2.It Og Ii + Ir = lt. Heraf faas: = og Vr=V,.y2 i (14). rZ2 Z1TZ2 og ?7 97 = = > •• 05). z i r 2 z i i z 2 hvor r kaldes Refleksionskoefficienten og /— 1 4~ r 2Zt Transmissionskoefficienten. Ligning (14) viser, at Ir har samme Fortegn som li og It, naar Z1)Z2 (smign. Fig. 5), men modsat Tegn, naar Zi<Z2 (Fig- 6). For Zr=Z2 er Ir lig 0. Ender Ledning II (Fig. 4) i et Modtageapparat med Modstanden Z2, er dettes Klemspænding Vc bestemt ved