Telefonledningernes Teori

13 ganske, som om denne var den første Del af en uendelig lang Ledning. Gennem Modtageapparatet gaar Strømmen og Klemspændingen er Vi=E- • e—r1. Den Effekt, der passerer den homogene Ledning i Punk- tet /, og følgelig ogsaa den af Modtageapparatet optagne Effekt, er P---- .__rL__ p—'lyX ........ (S + Z)2 For givne Værdier af 5, y og l faar man for Z = S den største Værdi af P, nemlig p ---_ p — 2 j,l i in — a o ’ c ' • 4d Watt. (13). /I kaldes Dæmpningseksponenten. Selv i en Ledning af endelig Længde og afsluttet med et Modtageapparat med en Modstand, der er forskellig fra Z, vil dog Strøm og Spænding i Nærheden af Sendestationen blive omtrent de samme (altsaa med Tilnærmelse bestemte ved (11) og (12)), naar blot l er saa stor, at e—r1«!. Led- ninger, der tilfredsstiller denne Betingelse, kaldes lange. To lange Ledninger, ab med Konstanterne Zlf og Længden og bc med Konstanterne Z2, og l.>, støder sammen i Punktet /-»-» 2 * r n b (Fig. 4; i denne ।------7---------*-------r-777------ betegner enkelte Pi- ■ le den Retning, i hvilken Strøm og 1—-----------------i------------------< 1 • *~*~L Spænding regnes po- —-4. r sitive, dobbelte Pile Fi£- 4- den Retning, hvori den af Strømmen førte Energi bevæger sig). Kaldes den i Sammenstødspunktet b tilstedeværende Spænding for og Strømmen, der fra Ledning I gaar ind i II for It, saa er Vir=Z2.It,