Telefonledningernes Teori
Forfatter: P.O. Pedersen
År: 1914
Forlag: Jul. Gjellerups Forlag
Sted: København
Sider: 116
UDK: 621.395.7 Gl.
DOI: 10.48563/dtu-0000085
Søgning i bogen
Den bedste måde at søge i bogen er ved at downloade PDF'en og søge i den.
Derved får du fremhævet ordene visuelt direkte på billedet af siden.
Digitaliseret bog
Bogens tekst er maskinlæst, så der kan være en del fejl og mangler.
13
ganske, som om denne var den første Del af en uendelig
lang Ledning. Gennem Modtageapparatet gaar Strømmen
og Klemspændingen er
Vi=E-
• e—r1.
Den Effekt, der passerer den homogene Ledning i Punk-
tet /, og følgelig ogsaa den af Modtageapparatet optagne Effekt, er
P---- .__rL__ p—'lyX ........
(S + Z)2
For givne Værdier af 5, y og l faar man for Z = S den
største Værdi af P, nemlig
p ---_ p — 2 j,l
i in — a o ’ c ' •
4d
Watt. (13).
/I kaldes Dæmpningseksponenten.
Selv i en Ledning af endelig Længde og afsluttet med et
Modtageapparat med en Modstand, der er forskellig fra Z,
vil dog Strøm og Spænding i Nærheden af Sendestationen
blive omtrent de samme (altsaa med Tilnærmelse bestemte
ved (11) og (12)), naar blot l er saa stor, at e—r1«!. Led-
ninger, der tilfredsstiller denne Betingelse, kaldes lange.
To lange Ledninger, ab med Konstanterne Zlf og
Længden og bc med Konstanterne Z2, og l.>, støder
sammen i Punktet /-»-»
2 * r n
b (Fig. 4; i denne ।------7---------*-------r-777------
betegner enkelte Pi- ■
le den Retning, i
hvilken Strøm og 1—-----------------i------------------<
1 • *~*~L
Spænding regnes po- —-4. r
sitive, dobbelte Pile Fi£- 4-
den Retning, hvori den af Strømmen førte Energi bevæger
sig). Kaldes den i Sammenstødspunktet b tilstedeværende
Spænding for og Strømmen, der fra Ledning I gaar ind
i II for It, saa er
Vir=Z2.It,