Telefonledningernes Teori

18 medens Zx = Z2 = 4S giver P= . E2 ■ p-2/!1! 25 S Har Afsender og Modtager samme Modstand (Z2 = S), faar P sin største Værdi for Z2=S = |Z1; P bliver da /> . F2 . g-2/!1! 64Z, I Almindelighed gælder Ligning (21) kun, naar Ledning I er lang; men er enten Z2=Z1 ellerS = Z1, saa gælder (21) for alle Værdier af ZT. I første Tilfælde er der nemlig ingen Refleksion ved Modtageren, i sidste ingen ved Afsenderen; Ligningerne (22) og (24) gælder derfor eksakt for alle Vær- dier af />, idet her en af de nævnte Betingelser er opfyldte. B. Vekselstrøm. § 4. Indledning. I Afsenderen virker en E. M.K.: e =Em -^Mt=Em(cos sin wt). Den E. M. K. fremstilles altsaa som en Vektor [II.] med Længden Em og ro- terende om Begyndelsespunktet med konstant Vinkelhastighed m (Fig. 8). Perioden er —, Frekvensen n = (o In Overgangen fra Jævnstrøm til Vekselstrøm bevirker i Hovedsagen kun, at Jævnstrømsmodstanden R erstattes af Im- pedansen R-\-jwL = YR2-\-m2L2-e^, hvor tg<? = ^, medens A erstattes med A -YjwC—YA2 -j- w2C2 -e^, hvor ig^p = —r~- 7 1 De heri indgaaende Konstanter R, L, A og C kaldes Lednin- gens primære Konstanter. § 5. De primære Konstanter. R er den effektive Modstand i Ohm pr. Liniekilometer. (Er den anvendte Traads Modstand r pr. km, saa er for Dob-