Telefonledningernes Teori

______ _____ ______________ _____________________ 31 § 9. Tilnærmelses formler for de sekundære Konstanter. a). For tykke, godt isolerede Luftledninger har man jR«æL og A«røC; del samme gælder som Regel Ledninger med kunstig forhøjet Selvinduktion. Eks. d = 4 mm, 7) = 400 mm. R = 2,$ Ohm, £ — 2,22- 10-3H., C = 5,2 10-9F„ A = 210-6 Siemens, «C = 261()-6. I saadanne Tilfælde er med Tilnærmelse ________ __________ Z= \ = ca. | .......Ohm. (49). A-f-jwC C ( 21) li H For Luftledninger, hvor L = bygn—^ + ।j 10 1 og _____________ ____ ] + lgn~ = ca.l20 Ign^... Ohm. (50). For meget høje Frekvenser altsaa ogsaa for pludselige Stød, Impulser, nærmer Z sig allid til Værdien 1/ —. Stør- reisen 1/kaldes derfor Ledningens Stød- eller Impuls- _______ modstand, medens ]/ ofte kaldes Bølgemodstanden svarende til Frekvensen . (Betegnelsen Bølgemodsland for TV I/ k er ikke heldig, men bruges hyppig.) r c a beregnes af Ligning (42). ______ ___________ _____ a = - ^LC‘ Her sættes _________________ p = K(Ka + «,!La)(4! + <»2C!) _____ = m2LC ]/(i+^pXi+^a) ___________________ I A2 1 A^2 - .... — f .....