Telefonledningernes Teori

32 for R (( u)L og A « røC er med Tilnærmelse 2rr /iii R* ii A* ii A2R2 i Ri i A' \ p M LL ^l-r2 M2L2^^w2C2-t-^^L2C2 8^4 ‘ « ^CV ’ 2a2 = AR — co2LC-\-p C (1 C2 I2 = An + JR37 + UV “ sTTTr(R4 +A* • -j -2A!ft2) L C o&) LL L L [-•l/c4-A Vl]2 !i 1 1^1/° -l/LTl- = 2 ■ [2 I L ■+■ 2 ' l cl 11 M2LC 1.2 ' L 2 ' C .1 /’ hvoraf [Æl/C . Al/ZW 1 [ft l/c 41/ZTl Tai a~l2^ A 2’ d’r 2^LC\2 ] L 2 ' CJ i *"km’ Hyppig kan man nøjes med følgende Tilnærmelse K|/C , A \/L Tai “=2* L+2*C................... to?(53)' Paa tilsvarende Maade findes Klcu + 1 P(|ZC 2«2LC 21 L Al/L 2^ C (54). eller med den grovere Tilnærmelse Vlc............. Tal km ‘ (55). Hertil svarer w 1 Vlc km sek ’ (56). og X = 2^ = ^= = ______ km. (57). wKlC nVLC Indsættes i Formlen (56) de tilnærmede Værdier for L og C foren Dobbeltledning: L — 4 ♦ Ign 10 °S 1 7 2D 36 'lgn d C P 1<TTI 6 km’ faas v = 3 ’ sek lig Lysets Hastighed. Da baade a og v med Tilnærmelse er uafhængige af w, er Ledningen omtrent forvrængningsfri.