Telefonledningernes Teori

42 medens (72) og (73) giver Z(/, o)=Z- e/1 _ e-y\ Z tghyl.. . . Impedans. (77). Af (76) og (77) følger Z2 = Z(l, oo) • Z(l, o),........(Impedans)2.(78). og tgh2rl = = WT A ’ • • • KPL TaL <79)- Man viser let, at ^(^2’ °°) +'^(2’’ = 2 Z(Z, oc) .. Impedans. (80). Af (71) faas Forholdet mellem Spændingen paa Sende- stationen og ved Enden af den afbrudte Ledning, nemlig: Vn e‘A J_ e—/i — =------------— cosh yl; ... Kompl. Tal (81). tilsvarende faas af (73) og (75) Forholdet mellem den Strøm, der forlader Sendestationen, og Strømmen i den kortsluttede Kabelende, nemlig: i0__"4" e 1 —------2----= coshyl .. . kompl. Tal. (82). Ved de foregaaende Betragtninger er der gaaet ud fra, at Ledningen er forvrængningsfri; er dette ikke Tilfældet, bliver Forholdene meget mere indviklede, og en eksakt fremstilling af den Maade, hvorpaa Strøm og Spænding i Almindelighed vokser op, kræver et matematisk Apparat, der falder langt udenfor denne Bogs Rammer [I. 27, 30]. Naar der er gaaet tilstrækkelig lang Tid, vil Forvrængningens Ind- flydelse dog blive forsvindende, idet kun den forreste Del af den udgaaende Bølge deformeres i kendelig Grad. Følgelig vil de ovenfor udredede Ligninger gælde for den stationære Tilstand i en vilkaarlig Leder. De vil saaledes gælde ved de sædvanlige Vekselstrømsmaalinger, og man benytter netop hyp- pigt saadanne Maalinger til Bestemmelse af Telefonledningers sekundære Konstanter. Som Grundlag for disse Maalinger tjener