Meddelelser Fra Lærerne Ved Den Polytekniske Læreanstalt I Femaaret 1912-16

sig som Følge af de af Strømvarmen foraarsagede Trykvariationer i Mikrofonens Hulrum. Man kan undgaa denne Vanskelighed ved enten at holde Mem- branen fast ved med en Skrue at trykke den ganske lidt indad, eller ogsaa ved at foretage Maalingerne saa hurtigt, al Strømvarmen ingen Indflydelse faar paa Membranens Stilling. I Fig. 23 viser Kurve a Resultatet for en fastholdt Membran, Kurve b for meget hurtige Maalinger. I begge Tilfælde er Mikro- fonen »banket« før hvert Forsøg med en ny Strøm- styrke, og der var saa langt Ophold mellem de en- kelte Forsøg, at der ikke fandt nogen kendelig Op- varmning Sted. e. Den mikrofoniske Følsomhed. Vi har i 6. sat en Mikrofons Følsomhed pro- portional med Amplituden af den af en vis Lydpaa- virkning frembragte Modstandsvariation, idet vi for Paavirkning af en konstant Tone satte Mikrofonens Modstand R = r—r' cos a>t og lod r være et relativt Maal for Mikrofonens Føl- somhed. Vi vil nu gaa over til at undersøge, hvorledes r' paa Grundlag af den her udviklede Kontaktteori af- hænger af Mikrofonens Modstand r og af Strømstyrken (, For at simplificere Regningerne ser vi bort fra Mi- krofonmembranens Egensvingninger; den derved be- gaaede Fejl kan næppe være stor, da de bag Mem- branen liggende Kulkorn trykker direkte paa denne og derved virker i høj Grad dæmpende paa dens Egensvingninger. Vi gaar tillige ud fra, at Membra- nens Bevægelser er meget smaa, idet Trykket mellem Membranen og Kornene varierer saa hurtigt for For- skydninger af den førstnævnte, at Membranen i det væsentlige kan betragtes som stillestaaende, saaledes at Lydpaavirkninger kun resulterer i et variabelt Tryk imellem Membran og Kulkorn. Under disse Forhold vil Kontakttrykket, naar Mikrofonen paavirkes af en Tone, variere harmo- nisk: Kontakttrykket P = Pa + p cos a>t og Mikrofonens Følsomhed r bliver — alt iøvrigt lige — proportional med —Ifølge Ligningerne (11) og (16) kan man sætte r1 = ----- + 4’ (17) Ps + ß • P P3 hvor Cj og c2 er konstante og sidste Led fremstiller Ud- bredningsmodstanden. For de meget svage Tryk, der spiller en Rolle for Mikrofonen, er sidste Led som Regel lille i Sammenligning med det første, og da den opstillede Teori kun maa opfattes som en første Tilnærmelse, saa vil vi for Sim- pelheds Skyld se bort fra dette sidste Led i (17). I saa Fald bliver Mikrofonens Følsom- hed proportional med co| 1x2 XI “ h II w| bj Cl_____________ pï . + ß . ,2)2 C'l aq (18) For smaa Strømstyrker er Følsomheden altsaa / = Konstant-/?’. (19) I en Mikrofon vil Strømmen fortrinsvis gaa gen- nem de Kontaktsteder, der har mindst Modstand. Dette Forhold vil bevirke, at den ved Forsøg fundne Eksponent for R er lidt mindre end dette er i fuld Overensstemmelse med de i 6. fundne Resultaler. Styrken af den af Mikrofonen frembragte Veksel- strøm S er som paavist i 6. proportional med Pro- duktet af Mikrofonstrøm og Følsomhed. Ifølge (18) er altsaa