1. Mekanik i Begyndelsen af den nyere Tid.
345
er faldet. Kalde vi Omløbshastigheden i det Øjeblik, da
Pendulet passerer sin Ligevægtsstilling, for zz, har i dette
Øjeblik Massedelen m med Afstanden r fra Axen Hastig-
heden cor og kan saaledes ved at svinge videre med
denne Hastighed naa til Højden
CO2/’2
W
over den Stilling,
som den i dette Øjeblik indtager. Tyngdepunktet vilde
da, naar alle Partikler bevægede sig om Axen uafhængig
af hverandre, stige
co2mr2
~2g~
Sm
hvor vi ved in betegne de enkelte Partiklers Masse,
eller, som Huygens siger, Vægt. Denne Højde skal
være lig den, gjennem hvilken Tyngdepunktet er faldet
under det samlede Penduls Bevægelse, altsaa med
(1 — cos a) a,
hvor a er den Vinkel, som Planen gjennem Omdrej-
ningsaxen og Tyngdepunktet ved Bevægelsens Begyndelse
danner med den lodrette Plan gjennem Axen, og a
Tyngdepunktets Afstand fra Axen. Man faar altsaa
(1 — cos a} a Sm = Smr'2.
%9
For det tilsvarende mathematiske Pendul af Længden l,
maatte man have
1 — cos a = ^l.
%9
Altsaa bliver
a .
Hvis alle Partiklerne ligge i samme Plan gjennem
ryl T*
Axen, kan dette Udtryk skrives l — -=—En der-
Zmr