Lad Spændingen i 3 være Px og i B P2. Spændingsfaldet fra A til
B er da Pt — P2.
Vi vil nu tænke
os de to Modstande Rv og R2 erstattede af en
enkelt Modstand R', der har en saadan Størrelse,
at den gennemløbel af Strømmem I netop frem-
bringer et Spændingsfald Px — P2.
Hvadenten vi følger Strømmen fra A
gennem R{ til B eller I2 fra A gennem R2 til B
eller I fra A gennem den søgte Modstand R' til
B, kommer vi dog i alle tre Tilfælde fra Poten-
tialet Px til Potentialet P2, d. v. s. Spændings-
faldet er ens for alle tre Veje Altsaa
Ir • Rt = /2 • R2 = I • R' = Pt — P2.
Fig. 5.
Heraf faas
Ved Addition faas
eller, idel I — + I2
I \Ri Ri)
1
R'
K, + R2 '
For Parallelforbindelse af flere Modstande R{, R2, R3, Rh • • • R„ ud-
ledes paa samme Maade
fl' «, n ft, + ' + ft,
Denne Ligning siger, at man bestemmer den enkelte Modstand, der
kan erstatte en Gruppe af parallelforbundne Modstande, derved, at den
samlede Ledningsevne er lig Summen af de enkelte Ledningsevner, idet
kaldes Ledningsevnen [condactivity-Leitivert].
R
Saafremt de n parallelforbundne Modstande er lige store
= R2 = R3 = ...=Rn
faas den dermed ensgyldige Modstand R' = — Rt.
Af den nylig fundne Ligning Rt = I2 R.,, der kan omskrives til
4 Ri
ses det, at ved parallelforbundne Modstande er Strømmene omvendt
proportionale med Modstandene, d. v. s. den største Strøm gaar gennem
den mindste Modstand og omvendt.