Kullager
Teori Och Praktik

8 P.tgBy =P.tgB;+-C. Insättas' värdena Py= a+?y; P==a—Yi; fås: (VIII) P.tg By T P-tg73t Fig. 4. vid den inre Ur dessa P • tg («+?y) ==P.tg («—?)) +C; (IX) Avfiguren framgår dess- utom, att sin Pi och att TE Rx Ty-RE (X) B P cos («+?]) ’ p - (XI) cos («—?/) Då det är trycket i beröringsytorna mellan kulan och löp- banorna, som bestämmer den tillåtna belastningen å lagret, äro dessa senare formler av värde för oss, och särskilt formeln för Ty, emedan trycket vid den yttre löpbanan är större än trycket T; banan, på grund av centrifugalkraftens inverkan, ekvationer kunna vi med stöd av de på grund av konstruktionen och varvantalet kända storheterna a. C, (r, —Rg), (ry—Rg) samt ett antaget maximivärde av Ty eller T, beräkna de återstående obekanta storheterna P, Yy Yi och T, eller Ty. Studera vi nu dessa formler, så kunna vi ur desamma draga en del värdefulla slutsatser. Vi se, att för vinkeln a ==00, motsvarande ett rent axial- lager, enligt fig. 5, antaga trycken värdena: _P ^^y cosyi (XII) = 1