Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

46 hvoraf T —____P_?_il — _2__i n —1 — m Zi ___ Q \ n — 1 — Rgeo v VgPo' - io (j Vg?J _____ ___________ _____ = To (1 - (n-1) (=3—) + (”-øO-Jj) / 0_)2 VV g Qo 2 W g Qo ' naar To er temperaturen i reservoiret ved bevægelsens begyndelse. Naar den forudsætning, at udløbsmængden er meget liden i sammenligning med reservoirets indhold, ikke fyldestgjøres, kan man dele tiden t i saa mange smaadele, at forudsætningen fyldest- gjøres for udstrømningen i hver af disse mindre tidsdele. Man maa da i formlerne tildele trykket og tætheden af gasen i reser- voiret den værdi, som de efter beregningen har ved hver af til- delenes begyndelse. Dersom man ved rækkeudviklingen af de irrationale funktioner i nævneren i udtrykket for tager med ogsaa 2den potens af (1> faar man formler, som gjælder for lidt større værdier af Q og t. Tælleren kan fremdeles sættes lig 1, da nemlig _______1______■ pi + po — pi k er en meget liden størrelse. Udtrykket for dt er: (]t = ____________dq_________________ _______ Q‘ (l-2Aq (S - fan - S)q)) | ____________________ 9 V 1 (1 —2Bq + ^B S) 2k dl _________________ dq ________ _ Po q2n“ _____ ________ 2(po-pi) 2 (po —— pi) 2 M1 bq' BS , (1 —2k) _n~+—2~ ________________ __ dq ________ 1-(A + B)q+ (AB + v2(po —pi) ir 1 1 । — T»« A2 1 Po n . ________ og naar man indsætter første led af S, nemlig n ~— q8: