Forelæsninger over Maskinlæren ved Den Kgl. Militære Højskole II

38 interessant Problem, troet* jeg at burde noget nærmere betragte Kjeders Modstand. Det simpleste Tilfælde vil naturligviis være det, nt man har en Uhrkjede, der gaaer over en Tridse, saaledes at Kjeden fim har Friction af Tapperne i deres Huller. Denne Kjede ville vi antage er paavirket ved sin ene Ende af en Vægt = Pt og ved den anden Ende af en ubekjendt Vægt P; men som stal være saa stor, at den kan holde Systemet i Ligevægt. Det vil da nu være indlysende, at hvis man meddeler Tridsen en uendelig lille Bevægelse i Virknkngsretningen af P, saa vil den Vinkel, som ethvert af de to Yderste Meliggende og det næstfølgende bevægelige Led beskrive om deres fælleds respective Tapper, være lige med den Vinkel, som Tapperne have beskrevet, med Hen- syn til Tridsens Axe, hvilket af simple geometriske Grunde let indsees. Kaldes da den uendelige lille Vue, fom er beskrevet paa Overfladen af de to Tapper, eller altsaa den virtuelle Hastighed paa det Sted, s, saa vil efter de almindelige Regler for Frictionsberegr ninger Frictionen i ethvert af disse Punkter være f • f -== Pi og —===_ P øg f Momenter. De virtuelle Momenter kaldes den elementaire Vue, der er f d sog P ——— d s Frictionens respective virtuelle V 14-£2 af Kræfterne ville være P d S og P, d S, naar d S beskrevet af Leddenes Tap, og som Folge heraf maa f PdS = Pj dS 4- — (P 4- P.) ds. Da Buerne ds og dSt der underspcende Centervinkler, der efter det ovenfor Anførte ere lige, ere proportionale med deres respective Radier, som vi ville betegne ved r og R, og som her ere Radierne til Naglen mellem Leddene og Afstanden fra Skivens Centrum til Midten af Kjeden, saa bliver den ovensiaaende 2Eqvation PR = P1R+ ——- (P 4- P ) r f hvoraf P = Pj -------- R — r f