Teknisk Statik
Anden Del

§ 38. 200 klart, at Indflydelsen paa de lodrette Forskydninger er ganske forsvindende, medens derimod de vandrette Forskydninger paavirkes kendeligt deraf; for saadanne Buer skal sidste Led i (856) derfor afgjort tages med. For Buer med stor Pilhøjde forsvinder sidste Led i (85) saa temmelig i Sammenligning med første Led (der indeholder Størrelserne z/2), saa her er det ret ligegyldigt, om dette sidste Led medtages eller ikke. Ligesom ved de tidligere behandlede massive Buer gennem- fører man først en tilnærmende Bestemmelse af Spændingerne ved Hjælp af Momenterne med Hensyn til Punkter af Buens Midtlinie og de samtidige Normalkræfter, der nøjagtig nok sættes lig: N = — H see ep — — Xc see (f>. Foruden de fundne Å- Linier har man altsaa kun Brug for Influenslinierne for Mo- menterne, der bestemmes ved Ligning (75); sættes her Ordi- naten a (Fig. 131c) udenfor Parentlies som Multiplikator, faas »< J ni V V tf I Mom-Linien ses i Fig. 131/, m: a)-Linien har altsaa Or- dinaten— - lodret under D; Divisionen af Xa-Liniens Ordi- a nater med a udføres én Gang for alle, Multiplikationen af X}- og X-Linierne med | og udføres Punkt for Punkt med en Reduktionsvinkel, og Additionen af alle de enkelte Ordi- nater maa ligeledes foretages Punkt for Punkt. — Naar man har faaet et foreløbigt Begreb om Dimensionerne, kan man som sædvanlig udføre en nøjagtigere Bestemmelse af Spæn- dingerne ved Hjælp af Kærnemomenterne; Influenslinierne for dem konstrueres ganske som for Momenterne i Punkter af Buens Midtlinie, blot med andre Værdier af x og y. Virkningen afen Temperatur variation, der medfører samme Temperaturtilvæxt /° i alle Buens Punkter, bestemmes ved: Xat ■ saa = ^Na et ds — et^Na ds og de analoge. Da Na = 0, er ogsaa Xat = 0. Naar man er- statter Na med Nb = — sin (p, bliver Integralet paa højreSide til — \ sin cp ds = — \ dy = 0