226 Ottende Forelæsning.
Inertiek'I^) D, G, E, omflyttes til at ligge i Tyngdens
Center F, saaledes, at naar de bleve drevne af den der dir-
rende Pression, blev Pendulets Bevægelse endnu den samme,
• fom for §. 155.
Betragter man derpaa samtlig disse Jnertier, som virkelig
HMflyttede til F, blev 15 5 < dette P»nkt deres virkelige
Slorrelsc.
H.CH24-D.CD3-4-G.CG3.
Kaldes den naturlige Tyngde, for saavidt den er en hafaggio-
rende Kraft, g, da bliver Pressionen i Tyngdens Center
= g (FH-D-hG 0. f. v.) Thi Pressionen i Tyngdens Cen-
ter er Summen af Pressionerne over alle de andre Dele af
Systemet. §. 101.
Da der^r den hastiggisrende Krast er Pressionen divi-
dert med Inertien, 16.4. saa bliver den hastiggisrende Krast,
der i Tyngdens Center fftttde drive den omflyttede Inertie,
g. (H4-D-+-G). CF3 .
H. CH2 4-D. CD2 4-G;^C(P
Thi ester Omflytningen antages/ i Folge vor Hypothese, saa-
vel i Henseende til Inertien, som i Henseende til den hele
Pression i Tyngdens Center, alt at vare det samme.
B-r derfor Penduler, som svinge udi llge Tid, have
hastiggisrende Krcester, som ere deres Distancer fra Henge-
Punktet proportionelle §. 149. og den naturlige hastiggisrende
Krast af Tyngden er den, som driver det simple Pendul,
§.154. Kaldes da det fegte simple Penduls Lcengde som
vi ville antage=MC > da bliver