Om de flydende Tings Modstand. 455
Modstand k, da bliver Tangential-Kraften i dette Tilfælde = -v-
— R* Hvoraf folger paa samme Maade fom ser §. igg,
1) At Ligheden for Tangential-Kraften bliver r Almindelighed
(K^- — = vdv = dz, naar ved z forstaaes den
Heide, som overalt svarer til den ubestemte Hastighed
r) Derinied bliver Ligheden for Normal - Kraften ftildkommen,
' ir t 22
fom §< 158# Krdx = 2zdsr eller K^- = —♦
Af hvilke tvende Ligheder Differential-Ligheden til den krumme Linie
ber bestemmes fast paa samme Maade som for §. 159 og 162.
§. 260.
Vi vikle oplyse dette ncermere i den nyttigste Tilfælde, i den, Bevægelsens
da Central-Kraften er af bestandig Virkning ; den flydende Materie st,mmelst?nE
overalt af samme Tykkelse; dens Modstand som Quadraten af Di-^'"ral - Kræf-
terne ere bestan-
stancen forkeert, og KræsterueS Center uendelig langt borte. Med dige.
faa Ord. Vi ville særdeles betragte det, Tilfalde, da Ting skydes
eller kastes ud i flydende Materier, som paa fer siigte Maade staaer
imod, og drives ned ester af en bestandig Krast, en saadan, som den
naturlige Tyngde.
Er i dette Tilfælde ALB (Taf. XI.Fig. 9.) den krumme Linie,
fom det udkastede Legeme igiennemleber under Bevcrgelftn, da fore-
stille de rette Linier cl) og EF, x, de paa dem perpendikuläre cO
og EH, y* Pdermere ev K = G, og den siydende Materies
Modstand == -7 ’ naar ved z forstaaes, som for, den Heide, der
. svarer -