En Metode til Bestemmelse af Molekularvægten af meget smaa Luft- eller Dampmængder
Forelagt i Mødet den 20. Februar 1914

150 Martin Knüdsen. Hastighedskvadrater. Da Atombevægelsernes Energi er lig (k— 1) Gange den translatoriske Energi, bliver den for hvert Molekul gennemsnitlig ^mG^Qc — 1) og for alle de pr. cm2 pr. Sekund stødende Molekuler altsaa dE^' — tynGf(k— l)c1t/7V1, hvoraf <*> Ex' — |mGI12(Ä;— 1) \c1<7N1. pcx= æ c1=o Nu er VcjcZÄj = hvor er Middelhastigheden, og e’C1=0 altsaa E\ = ^mG^k — Paa lignende Maade faas = — 1)J?22V2 , ' hvoraf EA den overførte Atombevægelsesenergi bliver EA = Nu er = 7V2J22 = altsaa EA = G*). (3) Sættes O - VI Kra °g ff2 “ feaä T1 31/2,, .. 1 T1—T2 A “ 4^/ 1/273T' I Modsætning til den overførte translatoriske Energi ET kunde Energimængden EA have været beregnet paa sædvan- lig Maade ved Hjælp af de kendte Værdier for Luftarternes Varmefylde ved konstant Rumfang. Havde jeg ligesom enkelte andre Forfattere benyttet denne Fremgangsmaade til Beregningen af Størrelsen ET, vilde jeg have fundet en Værdi for ET, der er nøjagtig | af den, som tidligere fandtes ved den konsekvente Hensyntagen til Max- wells Fordelingslov. Heraf fremgaar det klart, at Fordelings- loven spiller en meget væsentlig Rolle ved Beregningen af den overførte Energimængde, og det bliver derfor nødvendigt at gøre sig klart, om Maxwells Hastighedsfordelingslov i det hele taget tør anvendes paa det foreliggende Tilfælde. 12