En Metode til Bestemmelse af Molekularvægten af meget smaa Luft- eller Dampmængder
Forelagt i Mødet den 20. Februar 1914

Luftarters termiske Molekulartryk i Rør. 445 denne Forklaring mig uholdbar. Betænker man imidlertid, at naar man beregner en Luftarts Varmeledningsevne med Be- nyttelse af de samme Forudsætninger, som ligger til Grund for Beregningen af Jf, kommer man til Resultater, som afviger ret betydeligt fra de eksperimentelt fundne Værdier, idet disse er næsten dobbelt saa store som de beregnede, vil det være naturligt ogsaa her at bibeholde Størrelsen og søge den bestemt ved Eksperimentet og tilskrive dens Afvigelse fra 1 den Omstændighed, at Begrebet Middelvejlængde er usikkert og til Dels uanvendeligt til nøjagtige Beregninger for en Luftart, i hvilken der finder et Temperaturfald Sted. Den anførte Værdi for M kan imidlertid kun have Gyldig- hed under Forudsætning af, at der ikke finder Strømning Sted i Røret. Findes der en Luftstrømning, hvilket nødvendigvis maa være Tilfældet, naar Molekulernes Middelvejlængder er smaa i Sammenligning med Rørdiametren, virker der af denne Grund paa hver cm3 af Rørvæggen en Tangentialkraft B. Dennes Størrelse er tidligere (1. c. p. 220) sat lig med R _ 11. O £? ~ 32 2 " R* dl hvor a =- R\ p. Luftartens Vægtfylde ved Trykket IDyn/cm2 O 7) 1 og den forhaandenværende Temperatur, og R Rørets Radius. k., er en Konstant, som blev sat lig med 0,81. Den teoretiske Begrundelse for denne Antagelse synes mig imidlertid usikker, hvorfor jeg anser det for rigtigst saa vidt muligt at søge ogsaa denne Konstant bestemt ved de udførte Eksperimenter. I Ligevægtstilstanden skal Summen af Kræfter, som virker paa Luften i en Rørlængde 1 være Nul, hvoraf følger, at 2 R(M + B) + 77 R2 = 0. Indsættes heri de fundne Værdier for M og B og erindres, at J2 T , hvor pQ er Luftartens Vægtfylde ved den absolute Temperatur 273° og Trykket 1 Dyn/cm.2, samt at 9