En Metode til Bestemmelse af Molekularvægten af meget smaa Luft- eller Dampmængder
Forelagt i Mødet den 20. Februar 1914

444 Martin Knudsen. og T2 angivne i Celsiusgrader. (px — p2)ber. under Forudsætning af de tidligere Værdier for kx og k2. (Pi —P2)obs. (Pi —P2) ber- obs. — ber 360,7 27,2 0,074 0,082 — 0,008 221,2 25,4 0,037 0,041 — 0,004 — 189,0 23,8 0,017 0,014 0,003 Af Tabellerne I og II vil man særlig lægge Mærke til, at de i sidste Kolonne for p(px—p2) eller %(pr2—p22) op- førte Værdier er voksende med voksende Værdier af Middel- trykket p, men at Værdierne tydelig nok konvergerer mod en konstant Størrelse, naarj) bliver stor. Det er denne Konvergens- værdi, som har særlig Interesse, da man for Brintens Ved- kommende ikke kan spore nogen Afvigelse fra den ved Tryk, der er højere end i Atmosfære, og for Iltens Vedkommende ikke finder nogen Afvigelse ved Tryk, der er højere end Atmosfære. I det hele Maaleomraade er p(px—p2) for øvrigt ikke stærkt foranderlig, medens Middeltrykket varierer fra 1 Atmosfære til nogle faa Millimeters Tryk. Skal man ved Hjælp af den kinetiske Luftteori gøre Rede for Molekulartrykkets Afhængighed af Luftens Natur og Rørets Dimensioner, kan man benytte den elementære Betragtning, som er anvendt ved en tidligere Lejlighed og som i det væsentlige stemmer med den af Maxwell opstillede Teori. Det blev fundet 1. c. p. 217, at Størrelsen Jl/.afden Tangential- kraft, hvormed en Luftart virker paa hver cm2 af en fast Væg, i hvis Længderetning der finder Temperaturfbrandring Sted, kan udtrykkes ved 1 128 • 0,30967 dl hvor er Gnidningskoefficienten og Z? Luftmolekulernes Middel- hastighed. k{ blev angivet at skulle være en Konstant noget større end 1, og dette forklaredes ved de isoterme Fladers Hældning mod Rørvæggen. Ved nøjere Eftersyn synes dog 8