En Metode til Bestemmelse af Molekularvægten af meget smaa Luft- eller Dampmængder
Forelagt i Mødet den 20. Februar 1914

Molekularströmung und innere Reibungsströmung der Gase. 127 Die beiden Reihen weisen so viel Übereinstimmung auf, daß man hierin eine Bestätigung der Theorie findet, daß man für kleine Drucke c2 — c1 und damit jede dieser Größen dem proportional haben muß. Ob die Konstante 0,6117 dagegen die rechte ist, wenn die Formel hinlängliche An- näherung, auch bei größeren Drucken, ergeben soll, ist zweifel- haft und muß genauer untersucht werden; wir wollen deshalb vorläufig c = d^R * 7] setzen, und also infolge von (6) c = o,81O 17 T] wo d konstant ist. Mit den gefundenen Konstanten und mit Benutzung von (C.G-.S.-)Einheiten kann die Formel (2) also ge- schrieben werden n 1 Ri .4 n/x— 1 R3 (9) L-P + r^y^ L 1 + 0,810 cZ —gl Rp '/ 1 + d -■ Rp Durch Differentiation findet man für den Druck pm, für welchen T das Minimum ist, (10) Pm = j? Z /d. 0,190 _ _ 1 Æ/rf. 0,100 dV^R ~ e2 W m wo m 3)61/32]/2 bedeutet, erhält man Wird p aus (9) und (10) eliminiert, T R3 V^L (H) . / 0,190 m V d m \ p d / Pm 1 + 0,810 . 0,190 d \ m 0,190 d_ m Pm Hieraus sieht man, daß das Verhältnis zwischen den Werten von T7, die p — pm und p = 0 entsprechen, dasselbe für alle Röhren und Gase ist. Aus (10) können noch hergeleitet werden ein paar Eigenschaften, den Minimumwert von T be- treffend. Erstens zeigt (10), daß pm-c2 für alle Versuchsreihen