En Metode til Bestemmelse af Molekularvægten af meget smaa Luft- eller Dampmængder
Forelagt i Mødet den 20. Februar 1914

620 Martin Knudsen. Sættes ligesom tidligere R = 0,0187 samt for Brintens Vedkom- l+-c- niende = 8,933 og med Tilnærmelse ------------— = 1,12, faas Vpo i + -^ 1 T dp 0,0139 kx • dT 0,0187-I-0,000910 ~ T Integreres dette Udtryk over hele Røret fra T1 til 7’2, faas, idet k-L sættes lig med 1, Trykforskellen px— p2 i Ligevægts- tilstanden udtrykt ved, at man har p2 = (px — 0,718 TJ (tctSLMJlX °’034 + o,718 Tt \p2 +21,28 TJ og Udtryk af samme Form, naar kt gives andre Værdier. Efter denne Formel og en tilsvarende Formel for Iltens Vedkommende er de i Tabellen over Observationerne under (Pi — P2) opføre Værdier beregnede. Et tilsvarende Sæt Værdier er beregnede under Antagelse af, at k± sættes kon- stant lig 1,45. Beregningen, der gælder for de 10 Opvarm- ningssteder i Række, er foretaget paa den Maade, at det største af de i Ligevægtstilstanden fundne Tryk pr er betragtet som givet, og deraf er Værdien for Trykket p2 efter det første Opvarmningssted beregnet. Heraf atter paa samme Maade Trykket efter det andet Opvarmningssted o. s. v. Er Rørets Diameter ikke stor i Sammenligning med Middel- vejlængden, kan man ikke saaledes, som det har været gjort i det foregaaende, betragte Molekulerne, der støder mod et Fladeelement af Rørvæggen, som kommende-med den Hastig- hed, der findes i Middelvejlængdens Afstand fra Fladeelementet. Den Vejlængde Z, som Molekulerne gennemsnitlig tilbagelægger fra de har ramt et andet Luftmolekul eller Rørvæggen, til de rammer den betragtede Fladeenhed, kan findes paa følgende Maade. 18